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F. POCKELS, 



Kugelabstand a = 0,5 Tlieilen (= 1,128 mm) um 1 bis 2 absolute Einheiten 

 kleiner als mit dem dicken Zuleitungsdraht und noch etwas kleiner als der bei 

 jener Scblagweite zu erwartende Werth gefunden, so dass dann also der ver- 

 mindernde Einfluss der Kastenwände schon überwiegend war. — Schliesslich 

 muss auch die Influenz der beiden feinen Drähte, an welchen die Kugel B hing, 

 die Anziehung zwischen A und B ein wenig vergrössert haben. — In Anbe- 

 tracht der Unmöglichkeit, die besprochenen Influenzwirkungen theoretisch zu be- 

 stimmen, musste darauf verzichtet werden, das Bifilarelektrometer direct zu ge- 

 nauen absoluten Potentialmessungen zu verwenden. Da aber alle jene stö- 

 renden Wirkungen ebenso wie die ursprünglich berechnete Kugelanziehung F°V 2 

 dem Quadrate des Ladungspotentials proportional sind, so wird das nach den 

 Eormeln 16) und 17) berechnete Potential V, um das wahre Potential V zu 

 erhalten , nur jedesmal um einen, gewissen Factor zu ändern sein , welcher für 

 jeden Abstand e 0 der Elektrometerkugeln constant ist, aber sich mit diesem 

 Abstände ändern kann , da die einzelnen Influenzwirkungen in verschiedener 

 Weise von e 0 oder c abhängen. 



Dieser Correctionsfactor wurde nun dadurch experimentell bestimmt, dass 

 für diejenigen Potentiale , bei welchen sich die Maassflasche bei bestimmten Ab- 

 ständen ihrer Kugeln entlud, die Elektrometerausschläge beobachtet wurden. 

 Es geschah dies in der Weise, dass die Maassflasche, deren innere Belegung mit 

 der Elektrometerkugel A und ausserdem noch mit mehreren grossen Leydener 

 Flaschen verbunden war, mittelst der Influenzmaschine so langsam geladen 

 wurde, dass der Elektrometerausschlag stetig und zuletzt sehr langsam wuchs. 

 Dann konnte der unmittelbar vor der Entladung abgelesene Ausschlag cc als 

 Maass des Entladungspotentials angesehen werden. Die bei einer Reihe aufein- 

 anderfolgender Entladungen beobachteten Maximalausschläge stimmten bis auf 1 

 bis 2 Scalentheile überein , abgesehen von demjenigen bei der ersten Entladung, 

 der meist viel grösser war ( — eine Erscheinung, welche auch Herr F. Paschen 

 bei seiner Untersuchung über Funkenpotentiale bemerkt hat — ) und deshalb 

 immer unberücksichtigt blieb. Wenn eine grosse Anzahl Entladungen an den- 

 selben Stellen der Kugeln übergegangen waren , so zeigte sich manchmal eine 

 geringe Zunahme des Potentials ; aus diesem Grunde , sowie um den Fehler der 

 einzelnen Messung des Kugelabstandes a auszugleichen, wurden die Kugeln der 

 Maassflasche öfter gedreht , so dass frische Stellen einander gegenüberstanden, 

 und neu eingestellt. Als wahre Werthe des Entladungspotentials sind diejenigen 

 angenommen, welche Herr Heydweiller 1 ) als Schlussresultate aus seinen Mes- 

 sungen und denjenigen von Hrn. Paschen mittheilt, und die nach seiner An- 

 gabe bis auf 1 Proc. sicher sind. Dieselben beziehen sich auf Kugelelektroden 

 von B = 0,25, 0,5, 1,0 und 2,5 cm Radius und Schlagweiten d von 0,1, 0,2 . . . 

 bis 1,6 cm. Die hier zu verwerthenden Resultate für V sind folgende : 



1) A. Heydweiller, Wied. Ann. 48, 213—235. 1893. 



