EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 23 



die breiteren vertikalen "Wände, deren Einfluss wegen ihres geringen Abstandes 

 den Hauptbeitrag zu F' liefert, ausführen. Dann erhält man für v A und v B ein- 

 fach unendliche Reihen, und zwar ergiebt sich, wenn r'* neben ¥ vernachlässigt 

 wird , 



% = -«u-y21og2-« 12 ^ j21og2 + ^|i^lj 

 v * = -« 12 -y21og2-a u ^-|21og2 + ^| tR.\. 



Setzt man diese Werthe und die durch 15) gegebenen für a u und a v2 in Formel 

 18) ein, so findet man z.B. für c = 4 annähernd F' — —0.0024, während dann 

 F° den Werth +0,02075 hat; daraus folgt, dass in diesem Falle in Folge der 

 Influenzwirkung der Vorder- und Hinterwaud allein die Anziehung der beiden 

 Kugeln um etwa ^ und das nach 17) berechnete Potential um etwa zu klein 

 erscheinen würde. Dass in der That eine solche Wirkung stattfand , wurde 

 constatirt, indem der Ausschlag des Elektrometers für ein bestimmtes Entladungs- 

 potential der Maassflasche einmal bei Vorhandensein , dann nach Fortnahme der 

 Vorder- und Rückwand des Kastens beobachtet wurde ; die betreffenden , nach 

 17) berechneten Potentialwerthe waren 17,45 und 18.45 , ihr Unterschied also 

 etwa 5^- Procent. 



Der Einfluss der oberen und unteren Platte ist gleichsinnig mit dem soeben 

 berechneten, derjenige der schmalen Seitenwände hingegen wirkt entgegengesetzt, 

 d. h. die Anziehung der Kugeln verstärkend , so dass sich beide grösstenteils 

 compensiren. Im Granzen bleibt also immer eine Schwächung der Anziehung 

 übrig, welche relativ um so grösser wird, je grösser der Kugelabstand ist. 



Dieser Verringerung der Anziehung durch die Influenz der Metallwände des 

 Kastens wirkt nun aber eine Vermehrung derselben entgegen, welche von der 

 Ladung der Zuleitungsdrähte , besonders des ziemlich dicken der festen Kugel, 

 herrührt. Diese Wirkung entzieht sich einer genauen Berechnung; annähernd 

 lässt sie sich bestimmen, indem man den von der Ladung der Kugeln herrüh- 

 renden und somit von deren Abstände er abhängigen Antheil der Capacität des 

 Drahtes auswerthet, dessen halber Differentialquotient nach er dann wieder die ge- 

 siichte, auf die bewegliche Kugel wirkende Kraft (für das Potential Eins auf Ä) 

 liefert. Man findet so. dass die Vergrösserung von F durch den Zuleitungsdraht der 

 Kugel A von derselben Grössenordnung, wahrscheinlich sogar noch etwas grösser 

 ist, wie die Anziehungsverminderung durch die Wandwirkung, und dass sie, wie 

 die letztere , mit' wachsendem c im Verhältniss zu F° immer grösser wird. Mit 

 dieser Schätzung ^stimmten auch die Resultate einiger Versuchsreihen überein, 

 bei denen die Kugel A an Seidenfäden aufgehangen und ihr ursprünglicher Zu- 

 leitungsdraht durch einen 30mal dünneren ersetzt war, wodurch sich der Ein- 

 fluss des Drahtes i in demselben Verhältniss, wie die Capacität seiner Längen- 

 einheit, d.i. im Verhältniss 1 : lognat 30 == 1:3,4, vermindern muss. In der 

 That wurde bei dieser Anordnung das Entladungspotential der Maassflasche beim 



