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F. POCKELS, 



der Wände hinzuströmenden Mengen sind in erster Annäherung gegeben durch 



— j a u v ,i + a n v B \ r V für die Kugel A , 



- \a 12 v A + a u v B \ r V „ „ „ B. 



Die elektrische Energie des ganzen Systems, welche ursprünglich l-a u rV 2 war, 

 erhält hierdurch den Zuwachs 



und folglich die Anziehung F° V 2 zwischen A und B denjenigen 

 18) F'V* = + l±(a tl v i + a u v B )-r\ 



Hierin sind nicht nur a n und a 12 , sondern auch v Ä und v B , d.h. die "Werthe des 

 von der auf den Wänden influenzirten Belegung herrührenden Potentials auf den 

 Kugeln A und B im Falle , dass A auf das Potential Eins geladen ist , Func- 

 tionen der Entfernung der beiden Kugeln, also auch von c. Zur Berechnung 

 derselben kann man die elektrischen Spiegelbilder als punktförmig ansehen, in- 

 dem man sich die Ladungen der Kugeln in gewissen inneren Punkten concentrirt 

 denkt, deren gegenseitiger Abstand r — er etwas kleiner als derjenige der 

 Kugelmittelpunkte, nämlich durch die Gleichung 



F°(rc) 



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bestimmt ist. Bezeichnet a die Länge des Schutzkastens (parallel der Verbin- 

 dungslinie der Kugelmittelpunkte) , b seine Breite und h seine Höhe , so wird, 

 wie leicht zu sehen, 



+ CO / 1 \m+n+p + co / 1 \m-hi+p 



\J{ma) 2 + {nhf + (phf -» \J(ma + {-l) m r') 2 +(nb) 2 + {ph) 2 



-f CO ( 1 \™+n+P + CO (_ 1 >+»+f 



"£> Sj(ma-r'f+(nb) 2 +(ph) 2 12 »» ^ m a-r'[l-(-lT]) 2 +{nbY+(PW ' 



wobei die Summation über alle ganzen Zahlen m, n, p zu erstrecken, jedoch das 

 Glied, in welchem dieselben alle drei den Werth Null haben, fortzulassen ist. 

 Die wirkliche Ausrechnung dieser dreifachen Summen würde wegen ihrer schlechten 

 Convergenz sehr umständlich sein, hätte aber im vorliegenden Falle aus einem 

 gleich anzugebenden Grunde auch wenig Nutzen. Um sich indessen eine Vor- 

 stellung von der Grössenordnung der Influenzwirkung F' zu verschaffen, kann 

 man die Rechnung bei alleiniger Berücksichtigung der Spiegelung in Bezug auf 



