EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 21 



diesem Fall , d. Ii. wenn x 0 schon sehr klein ist , wird aber in Folge des sehr 

 steilen Ansteigens der Cnrve y = F° (die sich asymptotisch der in Fig. 2 noch 

 um 80 mm links von der Anfangsordinate liegenden Y-Axe nähert) durch weitere 

 Abnahme von e bei den Schwingungen des Hebels sehr leicht die labile Gleich- 

 gewichtslage erreicht und überschritten. Daher ist das Elektrometer nicht gut 

 zur Messung so kleiner Potentiale zu gebrauchen , welche im Interesse der Ge- 

 nauigkeit der Ablesung eine Verminderung von c bis unter den Werth 3 erfor- 

 dern würden. Bei dem oben speciell beschriebenen Instrument konnte aber für 

 alle bei der vorliegenden Untersuchung vorkommenden Potentiale, die etwa zwi- 

 schen 8 und 60 c. g. s. - Einheiten lagen , der Anfangsabstand so gewählt werden 

 (■ — nämlich zwischen 20 und 60 mm — ), dass man immer weit von der kritischen 

 Grenze des Ausschlages entfernt blieb. 



Bei der vorhergehenden Berechnung sind die Influenzwirkungen der Metallwände 

 des Schutzkastens und der Zuleitungsdrähte unberücksichtigt geblieben. Man kann 

 sich aber überzeugen, dass dieselben, namentlich bei grösseren Kugelabständen, 

 recht erhebliche Beträge erreichen und daher jedenfalls ermittelt werden müssen, 

 wenn das Elektrometer direct zur absoluten Potentialbestimmung verwendet 

 werden soll. Was den Einfluss der Kastenwände betrifft, so ist die in diesen durch 

 die geladenen Kugeln A und B inducirte elektrische Belegung hinsichtlich ihrer 

 Wirkung im Innenraum des Kastens aequivalent mit elektrischen Massen, welche 

 in den sämmtlichen Spiegelbildern der Kugeln in Bezug auf die als spie- 

 gelnde Ebenen gedachten Kastenwände angebracht werden und den Ladungen der 

 Kugeln entgegengesetzt oder direct gleich sind, je nachdem das betreffende Spie- 

 gelbild durch eine gerade oder eine ungerade Anzahl von Spiegelungen erhalten 

 worden ist. In Fig. 3 sind die durch einmalige Spiegelung in Bezug auf die 

 vertikalen Seitenwände erhal- 

 tenen elektrischen Massen , 

 welche die wirksamsten sind, 

 angedeutet. Um den Einfluss 

 dieser elektrischen Spiegel- 

 bilder auf die zwischen A und 

 B wirkende Kraft zu ermit- 

 teln, würde man zunächst die 

 Werthe des von ihnen herrüh- 

 renden Potentials auf den Ku- 

 geln A und B zu berechnen 

 haben. Sind diese Werthe 

 dV A = v Ä - Fund dV„ = v„-V, 

 so müssen in den Kugeln A 



und B zu den bereits vorhandenen elektrischen Ladungen a n r V und a 12 r V ge- 

 wisse Elektricitätsmengen hinzukommen , damit jene Potentialänderungen wieder 

 aufgehoben werden, also das Potential auf A den Werth V und auf B den Werth 

 0 behält, wie es ja thatsächlich der Fall ist. Diese durch die Influenzwirkung 





h 



H — 











% 



(a, 



1 







(-ä 



\ 2 ! 1 

 1 





Fig. 3. 



