20 



F. POCKELS, 



Man berechnet nämlich zunächst aus 17b) — - — = cotg y und zieht nun 



unter dem so gefundenen Winkel y nach links geneigt eine Gerade durch den- 

 jenigen Punkt x° der Abscissenaxe, welcher dem durch directe Messung bekannten 

 Anfangsabstande e° der Kugeln entspricht. Ist nun x die Abscisse des Punktes 

 (jSJ , in welchem diese Gerade die Curve y = F° (x) schneidet , so giebt die in 

 mm gemessene Strecke x°—x, durch 10 (bezw. 4) dividirt, die Verschiebung de" 

 an , welche die Kugel JB in Folge der Ladung von A auf das Potential V erfährt, 

 und hieraus findet man den zu beobachtenden Scalenausschlag nach der Gleichung 



cc = Diese Bestimmung ist insofern noch nicht ganz genau, als man die 



Hülfsgerade eigentlich nicht durch den Punkt x°, sondern durch den Punkt .x' 0 

 = x 0 — 10 de' hätte ziehen müssen. Um den hierdurch begangenen kleinen Fehler 

 zu corrigiren, kann man für de den 25 ten Theil des zuerst gefundenen öe° nehmen 

 (was nicht ganz streng richtig , aber völlig genau genug ist) und nun durch den 

 Punkt x' 0 = x 0 — 10 de' eine Parallele zu der ersten Hülfsgeraden ziehen , deren 

 Protection auf die Abscissenaxe dann den wahren Werth von de" und somit 

 schliesslich von a liefert. (Vergl. die Construction rechts in Fig. 2). Aus dem 

 Verlauf der Curve y — F°- ist klar, dass die zur Construction benutzte Gerade 

 die Curve ausser in 8 l im Allgemeinen noch in einem zweiten Punkte S 2 schneidet. 



Wie die Deutung der Relation y — F° = —5- zeigt, entspricht auch die Ab- 



° cotgy r 



scisse x 2 dieses zweiten Schnittpunktes einer Gleichgewichtslage der beweglichen 

 Kugel, aber einer labilen. Die Ablenkung des Hebels in dieser zweiten Gleich- 

 gewichtslage ist stets grösser, als in der ersten ; wird die Ablenkung über diesen 

 Werth noch ein wenig hinausgebracht, so kehrt die Kugel überhaupt nicht in die 

 Gleichgewichtslage zurück , sondern nähert sich der festen Kugel bis zur Be- 

 rührung. Nun zeigt die Betrachtung der Figur, dass die beiden Gleichgewichts- 

 lagen einander um so näher rücken, je grösser cotgy oder V, und je kleiner e° 

 oder x° genommen wird , und dass schliesslich beide zusammenfallen , indem die 

 Constructionsgerade zur Tangente der Curve (z. B. PS bezw. P'S' in Fig. 2) wird. 

 Haben V und e° solche Werthe erreicht, dass dieser Grenzfall eintritt, so giebt 

 es bei weiterer Vergrösserung von V oder Verkleinerung von e° überhaupt keine 

 Schnittpunkte und somit keine Gleichgewichtslage der Elektrometerkugel. Man 

 darf demnach bei der Benutzung des Elektrometers dieser Grenze nicht zu nahe 

 kommen, da sie sonst leicht durch ein Hinausschwingen über die Ruhelage (wo- 

 bei ja e° abnimmt) überschritten werden und Zusammenschlagen der Kugeln ein- 

 treten könnte. Dieser Bedingung kann aber immer dadurch genügt werden, dass 

 man je nach den Grenzen , in denen die zu messenden Potentiale liegen sollen, 

 den Anfangsabstand der Kugeln verschieden wählt und zwar natürlich um so 

 grösser, je grösser die zu messenden Potentiale sind. Mit zunehmendem Anfangs- 

 abstand nimmt offenbar die Empfindlichkeit des Elektrometers ab ; um kleine 

 Potentiale zu messen , sind demnach kleine Anfangsabstände nothwendig. In 



