EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 5 



3) O = S 11 /3 1 y 1 + B M /J s y, + 5 M 0 s n + ^^^ 



während die zwei anderen aus vorstehender durch cyclische Permutation der 

 Grössen a, ß, y abzuleiten sind. 



Sodann ist die Geschwindigkeit der senkrecht zur X-Axe polarisirten Welle 

 durch nachstehende Formel gegeben: 



4) col = B lt a\ + B 22 a\ + B M a\ + 2B 23 a 2 a 3 + 2B 31 a 3 + 2B 12 a x cc 2 , 



und für of, und co? gelten ganz analog gebildete Ausdrücke , in denen nur die 

 Grössen ß bezw. y an Stelle der a stehen. 



Erleidet nun das optische Verhalten durch irgend welche äussere Einwir- 

 kungen — von denen für uns nur mechanische und elektrostatische in Betracht 

 kommen — kleine Aenderungen, so sind die B hk als Functionen derjenigen Grössen 

 anzusehen, durch welche jene Einwirkungen gemessen werden, und können nach 

 Potenzen dieser Grössen entwickelt werden. Als solche Grössen wählen wir im 

 Falle mechanischer Einwirkung die elastischen Deformationen x x , y , z„, y,, z , x 

 im Falle elektrostatischer Einwirkung die auf die Volumeneinheit bezogenen in- 

 ducirten Momente a, t, c 1 ); diese letzteren sind, wenn V das elektrische Poten- 



dV dV dV 



tal ist, bezw. gleich — 5t 1 ^-> — X ' 2 ~dy ' ~~ Ks ~dz~ 1 s °f ern die Axen X°, Y°, Z° mit 



den Hauptaxen des elektrischen Inductionsellipsoids (elektrischen Symmetrieaxen) 

 zusammenfallen und jc.,, k 3 die Inductionsconstanten für die Richtungen X°, 

 Y°, Z a bezeichnen , welche mit den entsprechenden Dielektricitätsconstanten K , 

 K 2 , K 3 durch die Relationen K = l + 4xx verknüpft sind. Ist nun die optische 

 Aenderung von der Art, dass sie zugleich mit der äusseren Einwirkung ihren 

 Sinn umkehrt, so kann man sich in der erwähnten Potenzentwicklung zunächst 

 auf die Glieder 1. Ordnung beschränken ; ist obige Voraussetzung nicht zulässig, 

 so wird sich dies dann darin zeigen, dass alle Coefficienten dieser Glieder ver- 

 schwinden. 



Es sollen nun zu Coordinatenaxen X°, Y°, Z° die ursprünglichen optischen 

 Symmetrieaxen, bezw. bei optisch isotropen und einaxigen Krystallen krystallo- 

 graphische Symmetrieaxen oder Normalen von Symmetrieebenen, gewählt werden. 

 Dann müssen bei verschwindender äusserer Einwirkung die Grössen _B 28 , B 3l , B 12 

 ebenfalls verschwinden, B u , B 22 , B 33 aber in die Quadrate der ursprünglichen 

 Hauptlichtgeschwindigkeiten : ra^ , ct>° , caf übergehen , und man erhält demnach 

 folgende allgemeine Ansätze : 



1) Man könnte mit gleichem Rechte die elastischen Druckkräfte X x , . . Y z . . . bezw. die („po- 



8V dV 8V 



laren") elektrischen Kraftcomponenten , —-= — , ^— als Parameter der äusseren Einwir- 



OOS 0 ' jj ÖS 



kung wählen, und es wäre dies sogar für manche Anwendungen etwas bequemer; wir machen aber 

 obige Festsetzung, um die Uebereinstimmung mit früheren Arbeiten aufrecht zu erhalten. 



