EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 79 



chloratkrystalles im elektrischen Felde herrührenden Doppelbrechung, mir die 

 eine : a 4i zu kennen, da in diesem Falle nach 26) nur Deformationen y ß , z x , x v 

 auftreten. Aus den Formeln 24) lässt sich nun ableiten, dass a 44 s 44 das Maass 

 für den Gangunterschied ist, welcher in einem inactiven regulären Krystall in 

 der Richtung einer Würfelnormale auftritt, wenn auf denselben einseitiger Druck 

 parallel einer zu jener Würfelnormale senkrechten Dodekaedernormale ausgeübt 

 wird; es wird nämlich in diesem Falle 1 ) 



pv 2 v 2 



wo cjj die Geschwindigkeit der parallel zur Druckrichtung, co 2 diejenige der 

 senkrecht zur Druckrichtung polarisirten Welle bezeichnet, und s 44 die Bedeu- 

 tung des Torsionsmoduls für die Torsion um eine Würfelnormale hat. 



Besitzt der Krystall optisches Drehungsvermögen , so findet man durch 

 Compensatorbeobachtungen in der Richtung der Würfelnormale nicht direct die 

 der Geschwindigkeitsdifferenz a 1 — co 2 entsprechende relative Verzögerung, sondern 

 zunächst die Grösse 



co. — co„ co: 



X - \ %r == ' 



CO 



X 8a 



Aus der Grösse x, welche man aus der beim Drucke p beobachteten Com- 

 pensatorverstellung z/ nach 33) berechnet hat, ergiebt sich dann 



a„ x A, d° _ ... -vr t • i j « 10 -4 



43) = s — , oder für JNa-Licht = + 7773-, 



v 4 p n\% T p 16,8 ■ 



wobei das obere Vorzeichen für einen linken, das untere für einen rechten 

 Krystall gilt, immer unter der Voraussetzung, dass der Compensatorspalt zur 

 Druckrichtung parallel ist. 



Die hier vorausgesetzten Versuchsbedingungen sind nun erfüllt, wenn man 

 die ,, Dodekaederplatte" parallel einer ihrer langen Kanten, also ebenso wie bei 

 den piezoelektrischen Beobachtungen comprimirt und dabei auf der Breitseite 

 der Platte, also in der Richtung Z°, die Streifenverschiebung am in der ge- 

 wöhnlichen Stellung befindlichen Compensator beobachtet. Bei den Beobachtungen, 

 welche in dieser Weise ausgeführt wurden, stand die Krystallplatte unter einem 

 Hebel in solcher Entfernung von dessen (zur Beobachtungsrichtung paralleler) 

 Drehungsaxe, dass die Belastung P der Platte das 4,07-fache von derjenigen Q 

 des Hebelendes war. Zum Ausgleich des auf die Schmalseiten der Platte wirkenden 

 Druckes dienten Bleiplatten 2 ). Die Nicols wurden in derselben Weise in Bezug 

 auf die Plattenkanten orientirt, wie bei den elektrooptischen Beobachtungen. 



Wie schon am Schlüsse von § 2, d, S. 48 oben, bemerkt wurde, braucht bei 

 diesen Beobachtungen die ursprünglich vorhandene (anomale) Doppelbrechung 



1) Vergl. F. Pockels, Wied. Ann. 37, 376—378. 1889. 



2) Wegen der Versuchsanordnung im Einzelnen vergl. meine Arbeit in Wied. Ann. 37. 



