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Da B 3l und B v2 verschwinden, so bestellt die Richtungsänderung der opti- 

 schen Symmetrieaxen nur in einer Drehung um die X°-Axe und zwar um einen 

 Winkel ^ , welcher, positiv gerechnet , wenn die neue Symmetrieaxe Y von Y° 

 aus gegen Z° hin gedreht ist , gegeben ist durch r ) 



8 * B —B 



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Da nun die Aenderungen der Doppelbrechung im elektrischen Felde sehr klein 

 sind gegen die ursprüngliche Doppelbrechung, also auch B 23 sehr klein ist gegen 

 caf — cof , so kann die Taugente oder der Sinus des Winkels <b w mit dem Winkel 

 selbst vertauscht und im Nenner des vorstehenden Ausdruckes e u m neben af—cof 

 vernachlässigt werden, so dass man erhält 



e Ät m 



50) O m = 



G>„ —03, 



Demgemäss werden die Richtungscosinus der Symmetrieaxen X, Y, Z bis auf 

 Grössen zweiter Ordnung : 



«i = l, & = r 3 = 1» ßi = Vi = « 2 = «s = o» ß 3 — -Vi = ?„ 



und die Gleichungen 4) für die neuen Hauptlichtgeschwindigkeiten ergeben mit 

 derselben Annäherung: 



50') &l = »f + e u m, 03* = ojf—e n m, a] — cof. 



Wir wollen nun sehen , wie auf Grund dieser Formeln die Grössen e n und 

 e 41 durch Compensatorbeobachtungen , sowie die erstere auch durch Messung der 

 Durchmesser der in der Richtung der Hauptaxe im convergenten Lichte beob- 

 achtbaren Interferenzcurven ermittelt werden können. 



I. Compensatorbeobachtungen parallel Y° oder den Halbirungs- 

 linien der Winkel (Y°, Z°) und (-Y 0 , Z°). 



Die Fortpflanzungsgeschwindigkeiten in der Richtung Y° oder einer sehr 

 wenig davon abweichenden unterscheiden sich von o x und co t nur um Grössen 

 zweiter Ordnung, wenn e n tn und e u m als solche erster Ordnung betrachtet werden. 

 Compensatormessungen in der Beobachtungsrichtung Y°, bei denen der Compen- 

 satorspalt parallel zu X° gerichtet ist, liefern demnach nach Gl. 11) die Grösse 



Die Aenderung der Dicke des Krystalles in der Beobachtungsrichtung ist 

 L~L° = L 0 y u , und dabei ist y y die durch 47) gegebene Dilatation in Folge der 



1) Vergl. F. Pockels, Wied. Ann. 37, p. 156. 



