EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 89 



i 2c m 



würden nach der Formel 33) eine Grösse x = — a 11 , liefern. Dieser Grösse 



ist, wie wir früher sahen (vergl. die Näherungsformel 33'), die beobachtete Com- 

 pensatorverschiebung A nahezu proportional, wobei der Proportioualitätsfactor 

 von der Weglänge L der Lichtstrahlen im Krystall abhängt, aber derart , dass 

 er durch Vergrösserung derselben nicht wesentlich vergrössert werden kann, 

 sondern schliesslich sogar wieder abnimmt. Da nun das Drehungsvermögen \ d° 

 des Quarzes in der Richtung der Hauptaxe fast 7 mal so gross ist, wie dasjenige 

 des Natrium chlor ats , so ist bei gleich starker elektrooptischer Wirkung x und 

 folglich auch z/ beim Quarz etwa 7mal kleiner, als beim Natriumchlorat. Daher 

 können die Compensatorstreifen bei BeoDachtung parallel Z° nur eine sehr ge- 

 ringe Verschiebung erfahren, welche auch durch Vergrösserung der Plattenlänge 

 L nicht wesentlich gesteigert werden kann. In der That konnte an einer 59,9 mm 

 langen Platte in einem starken elektrischen Felde kaum eine Verschiebung wahr- 

 genommen werden. 



Compensatorbeobachtungen in der Richtung der Hauptaxe sind demnach un- 

 geeignet zur Bestimmung des Gangunterschiedes bezw. der Constante e n . Da- 

 gegen konnte hierzu die Beobachtung der Aenderung der im convergenten ho- 

 mogenen Lichte sichtbaren Interferenzcurven dienen , wie im Folgenden gezeigt 

 werden soll. 



IL Beobachtung der Interferenzringe um die Hauptaxe. 



Eine Quarzplatte, welche von zwei zur Hauptaxe Z" senkrechten ebenen 

 Flächen begrenzt wird , zeigt im convergenten homogenen Lichte zwischen ge- 

 kreuzten Nicols dunkle Interferenzkreise , deren Winkelhalbmesser ® sich durch 

 die Gleichung 



LS" 



2 cos -fr 



Vi + &° a sin 4 # = hse, wo h = ±1, ±2, ±3, . . . ist, 



bestimmen, wenn %• der entsprechende Winkel im Innern des Krystalles, also gleich 



/ 1 \ 8° 

 aresin (—sin®), L die Dicke der Platte (parallel Z" gerechnet), -~ wie früher 



das speeifische Drehungsvermögen, und ¥ eine Constante, nämlich der Quotient 

 co° a — co" 2 



— \ h- ist, welcher für Natriumlicht den numerischen Werth 126,5 besitzt. 



CO, —co r 



Wird nun der Krystall durch äussere Einwirkung — einseitigen Druck oder di- 

 elektrische Polarisation senkrecht zur Hauptaxe — optisch zweiaxig mit einem 

 Axenwinkel 2SI, so werden die Interferenzringe zu Lemniscaten deformirt, 

 deren Gleichung ist *) : 



2cos# v sin 2 ß 



Ld° # sin w sin« , 



- hn {h = ± 1, ±2, 



1) Vergl. hierzu F. Pockels, Wied. Ann. 37, 295—97. 1889. 

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