96 F. POCKELS, 



Die lineare Dilatation in der Richtung N ist allgemein 

 x x cos 2 & + s c sin 2 %■ + \ s t sin 2t>, 



und da im vorliegenden Fall zufolge 47) x m — z. = 0, z x = — <J 14 — ist, so wird 



L-L" = -L 0 ^ — sin2#. 



Demnach erhält man schliesslich, da n\ — n° 2 wieder = (n° e — n° 0 ) sin 2 -fr ist, 



L° m ( n'l e„ x,-.,. n « S, 



59) A = - 4-— i^-^ + W-O^ 1 sm 2 ^!sin 



2#. 



Die speciellen Werthe für -9- = + 45° bezw. — 45° sollen mit A i und z/ £ 

 bezeichnet werden ; dieselben sind einander entgegengesetzt gleich, nämlich : 



60) ^ 4 = - \ y ^j< 3 ^ + i K-O^S 



61) ^ 5 = +iy-^|< 3 ^? L + iK-<)^!- 



c. Anmerkung. 



Tierechnung der optischen Wirkung der gewöhnlichen Elektrostriction im Falle der 



Elektrisirung parallel der X"-Axe. 



Es kann die Frage enstehen, wie weit beim Quarz die beobachteten Aende- 

 rungen der Doppelbrechung im elektrischen Felde von derjenigen Deformation 

 beeinflusst werden konnten, welche mit der gewöhnlichen , auch in isotropen 

 Körpern vorhandenen sog. Elektrostriction verbunden ist. Zwar würden 

 sich diese „Wirkungen zweiter Ordnung", weil sie sich mit der Elektrisirungs- 

 richtung nicht umkehren, jederzeit von den bisher allein berücksichtigten Wir- 

 kungen erster Ordnung trennen lassen und also die im Vorhergehenden ent- 

 wickelte Bestimmung der Constanten e n und e 41 nicht stören, sofern nur für die 



Grössen immer die Mittelwerthe aus den bei positivem und negativem Moment 



m beobachteten Werthen genommen werden; aber es hat an und für sich Inter- 

 esse, die Grössenordnung jener Wirkungen zweiter Ordnung abzuschätzen, um 

 zu erfahren, ob sie unter den Versuchsbedingungen wahrnehmbar werden konnten 

 oder nicht. Wir wollen dies ausführen für den günstigsten Fall, der vorkam, 

 nämlich die Beobachtung des Gangunterschiedes in der Richtung Y" in einer 

 Platte von der Länge 44,7 mm und der Dicke 3,2 mm (parallel X°), welche in 

 der Richtung X° zwischen zwei Metallplatten dielektrisch polarisirt wurde. 



