EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 97 



Es soll dabei, wie es auch bei den vorhergebenden Berechnungen immer 

 stillschweigend geschehen ist, vorausgesetzt werden, dass die dielektrische Po- 

 larisation der Platte gleichförmig sei, eine Voraussetzung, die bei relativ 

 dünnen Platten zulässig ist und auch durch später zu erwähnende Beobachtungen 

 bestätigt worden ist. Dann können auch die Kraftlinien in der Nähe der 

 schmalen Seitenflächen der Platte als diesen parallel und das elektrische Feld 

 somit neben der Platte und innerhalb derselben als gleich stark betrachtet 



dV 



werden. Das Potentialgefälle — ist im Falle direct anliegender Metallplatten 



Ö )% 



gleich deren Potentialdifferenz dividirt durch die Plattendicke, oder, wenn noch 

 zum Schutz gegen Entladungen Glimmerplatten zwischengelegt sind, nach der 

 entsprechend vereinfachten Formel 12a) zu berechnen. 



Die Elektrostriction besteht dann aus einem Drucke auf die zu den Kraft- 

 linien senkrechten Breitseiten der Platte von der Grösse 



1 8n V dn J 



und aus einem auf die Schmalseiten wirkenden, nach aussen gerichteten Zuge 



V - 7 - -Adffl 



wo K x die Dielektricitätsconstante für die Richtungen senkrecht zur Hauptaxe 

 



bezeichnet, also — -. mit der zuvor eingeführten Grösse je, übereinstimmt. 



Die von diesen Drucken bezw. Spannungen hervorgerufenen Deformationen 

 sind nun nach den Gleichungen 49), worin aber die Elasticitätsmoduln jetzt in 

 absolutem Maasse gemessen werden müssen und deshalb durch einen Index aus- 

 gezeichnet werden sollen, folgende : 



*• = - 4 (4D ! i s » * - + s '" ] ä - r > 1 ■ 



Die durch diese Deformationen verursachte Aenderung des Gangunterschiedes 

 in der Richtung T, in Wellenlängen ausgedrückt, ist nach den Gleichungen 45) : 

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