EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 99 



Bei der vorstehenden Berechnung sind freilich diejenigen Elektrostrictions- 

 glieder, welche in reciproker Beziehung zur Aenderung des dielektrischen Ver- 

 haltens durch Deformationen stehen, nicht berücksichtigt, weil über diese beim 

 Quarz nichts bekannt ist; es ist aber durchaus unwahrscheinlich, dass dieselben 

 die Grösse der in Rechnung gezogenen gewöhnlichen Elektrostrictionsglieder er- 

 reichen oder gar übertreffen sollten. 



§ 3. Elektrooptische Beobachtungen. 



a. JEleMrisirungsrichtung parallel der X°-Axe. 



Zu den Beobachtungen in den Richtungen Y° und Z° diente eine rechteckige 

 Platte („No. 1"), welche in der Anstalt der Herren Dr. Steeg u. Reuter aus einem 

 grossen, völlig einschlussfreien linken Quarzkrystall (wahrscheinlich aus Bra- 

 silien) unter sorgfältiger Vermeidung der verzwillingten Stellen geschnitten war. 

 (Der Krystall besass. nämlich in gewissen Theilen optisch erkennbare Zwillings- 

 verwachsungen von Rechtsquarz.) Die Breitseiten der Platte waren senkrecht zu 

 zwei natürlichen Prismenflächen und nahezu parallel zur Z°-Axe geschliffen, also bis 

 auf eine gleich zu erwähnende kleine Abweichung parallel zur Y" Z°-~Ehene bei 

 der in § 1 getroffenen Verfügung über das Coordinatensystem. Die Breitseiten 

 waren nur fein mattgeschliffen , die vier schmalen Seitenflächen dagegen gut 

 polirt. Die Länge der zu Z° parallelen Kanten betrug 59,9mm, diejenige der 

 zu Y° parallelen 44,7 mm. Die Dicke D der Platte, welche an einer grösseren 

 Anzahl gleichmässig über ihre Breitseite vertheilter Stellen mittelst eines Sphäro- 

 meters gemessen wurde, dessen Theile 0,006478 mm entsprachen, variirte zwischen 

 3,115 und 3,19 mm und betrug im Mittel 3,16 mm. 



Die Plattennormale hatte nicht ganz genau die beabsichtigte Orientirung 

 parallel der X°-Axe, sondern wich von dieser sowohl gegen die Y°- als gegen 

 die Z°-Axe hin ein wenig ab. Die Abweichung in der Z°X°- Ebene konnte direct 

 durch Bestimmung der Auslöschungsrichtungen auf den längeren Schmalseiten 

 ermittelt werden, da sie deren Abweichung von den Kantenrichtungen sehr 

 nahezu gleich ist. Bei Drehung der Platte in ihrer Ebene um 180° änderten 

 sich nun jene Auslöschungsrichtungen um 2-|°; folglich betrug die Abweichung 

 der Normale der Breitseiten von X" gegen Z° hin 1°15'. Die Abweichung in 

 der Y 0 X°-Ebene war jedenfalls noch geringer, wie aus der Schnittfläche am 

 Krystall zu ersehen war. 



Wurde die Platte senkrecht zu ihren Breitseiten (durch Ladung metallischer 

 Belegungen derselben) dielektrisch polarisirt, so war demnach das Moment a 



dV 



vom Gresammtmoment m = — jc, ~ — nur um den Factor cos 14° verschieden, 



ow * 



welcher = 1 gesetzt werden kann, ferner das Moment b verschwindend klein, 



dV 



und c = — jc 3 ■ sinl|° ; letztere Componente kommt aber für die elektro- 



N2 



