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F. POCKELS, 



optische Wirkung nicht in Betracht. Demnach kommt hier die Abweichung 

 der Plattennormale von X° für die dielektrische Polarisation gar nicht zur 

 Geltung. Ebensowenig thut sie es aber für die optischen Beobachtungen, weil 

 auf den zur Hauptaxe senkrechten Seitenflächen, wo allein sie von Einflnss sein 

 könnte, nur Beobachtungen im convergenten Licht ausgeführt wurden, wobei sich 

 jener Orientirungsfehler nur in excentrischer Lage der Ringe zeigte und aller- 

 dings den Nachtheil hatte, dass deren Mittelpunkt sehr nahe dem oberen oder 

 unteren Rande der Platte erschien. Dagegen ist bei den Messungen des Gangunter- 

 schiedes auf den langen Schmalseiten noch zu berücksichtigen, dass die langen 

 Kanten der Platte etwas von der Z°- bezw. Y°-Axe abwichen, entsprechend 

 einer kleinen Drehung um die X°-Axe. Dies hatte zur Folge, dass man bei ge- 

 rader Durchsicht durch jene Seitenflächen nicht genau senkrecht zur Hauptaxe 

 beobachtete, also nicht in einer Richtung maximalen Gangunterschiedes. Da 

 letzteres aber bei den Compensatorbeobachtungen wünschenswerth war, damit 

 nicht eine kleine Drehung der Platte in ihrer Ebene infolge von Erschütterungen 

 etc. schon eine mei'klicbe Aenderung des Gangunterschiedes hervorrief, so wurde 

 die Platte vor Ausführung der Messungen soweit um ihre Normale (also in der 

 Ebene der Breitseiten) gedreht, bis der Compensatorstreifen seine äusserste, dem 

 Maximum des Gangunterschiedes entsprechende Lage erreicht hatte. Es fragt 

 sich, in welcher Richtung dann die Licht- 

 strahlen (man braucht in diesem Fall nicht 

 zwischen Strahl und Wellennormale zu 

 unterscheiden) durch den Krystall hindurch- 

 gingen. Ist a (Fig. 9) der Winkel zwischen 

 der Normale der langen Seitenflächen und 

 der Y°-Axe, ß der Winkel zwischen ersterer 

 und den Lichtstrahlen im Krystall, somit 

 a — ß die Neigung der Strahlen gegen die 

 I^-Axe, so ist der Gangunterschied pro- 

 cos 2 (a — ß) 



portional mit 



cos ß 



Soll derselbe 



Fig-. 9 



= 0 oder sin 2 (a — ß) cos ß + cos 2 (« — ß) sin/5 



durch Drehung der Platte in ihrer Ebene, 



also durch Aenderung von ß, ein Maximum 



' ö / cos 2 (« — ß) 



werden, so muss sem — I - 0 



' dß\ cosß ■ 



= 0 oder auch cos (a — ß) (sin (« — ß) cos ß + sin a) = 0. 



Da cos {a — ß) nicht = 0 sein kann und die Winkel a und ß sehr klein sind, 



so folgt hieraus 



sin(a — ß) = — sina, 

 ß = 2 a. 



Der Einfallswinkel i, für welchen der Gangunterschied ein Maximum wird, 

 ist also n' m • 2a oder nahezu 3cc, und umgekehrt ist a = \i, ß = §i. 



