EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 103 



wenn D die Dicke der Quarzplatte, D 1 diejenige beider Glimmerplatten zusammen, 

 und K, K t die betreffenden Dielektricitätsconstanten sind. Es ist K — 4,6 für 

 Quarz, K, = 6,64 für Glimmer; die Dicken waren: B = 0,316, D 1 = 0,0302 cm; 



folglich wird hier = 



Bei einigen späteren Beobachtungsreihen lag die Quarzplatte direct zwischen 

 Metallplatten. In diesem Fall ist als Abstand der letzteren die maximale Dicke 



dV V 



der Quarzplatte anzunehmen und somit zu setzen = Q-g^g- 



Die Messung des Potentiales geschah anfänglich nur durch die Schlag- 

 weite der Maassüasche. In diesen Fällen wurde der Compensator so eingestellt, 

 dass der schwarze Streifen unmittelbar vor der Entladung in der Mitte des 

 Spaltes erschien, eine Einstellung, die bei langsamer Ladung hinreichend sicher 

 ausgeführt werden konnte. Dabei wurde die Maassflasche abwechselnd mit dem 

 positiven und negativen Pol der Influenzmaschine verbunden, und zwischen jedem 

 Polwechsel wieder die Nullstellung des Compensators bestimmt, die meist nahezu 

 constant war; hatte sie sich ein wenig geändert, so wurde bei Berechnung des 

 A das Mittel aus der vorher und nachher beobachteten Nullstellung benutzt. — 

 Später diente zur Potentialmessung das im § 3 des I. Theiles beschriebene 

 Bifilar-Elektrometer, bei höheren Potentialen, die damals nicht genügend constant 

 blieben, jedoch in der Weise, dass ebenfalls die Maassflasche mit geeignetem 

 Kugelabstand eingeschaltet und die Streifenverschiebung im Momente vor deren 

 Entladung beobachtet, aber vor und nach jeder derartigen Beobachtungsreihe 

 der dem Entladungspotential entsprechende Elektrometerausschlag durch mehrere 

 besondere Versuche ermittelt wurde. 



Von den Beobachtungen, bei welchen nur die Maassflasche benutzt wurde, 

 seien zunächst vergleichende Messungen an derselben Stelle der Platte mit 

 weissem Licht und Natriumlicht erwähnt, welche bei einer Schlagweite a = 0,5 

 Theilen des Maassflaschen-Maassstabes im Mittel z/ = 5,08 für weisses Licht, 

 = 5,06 für Natriumlicht ergaben, also innerhalb der Fehlergrenzen überein- 

 stimmende Werthe. Diese Uebereinstimmung fand sich auch noch bei einer 

 später zu erwähnenden Beobachtungsreihe bestätigt; abgesehen von dieser, 

 wurde aber nunmehr immer weisses Licht angewendet. 



Sodann ist eine Beobachtungsreihe anzuführen, die den Zweck hatte, zu 

 prüfen, wie die relativen Verzögerungen an verschiedenen Stellen der Platte, 

 d. h. auf verschiedenen Parallelen zu deren mittleren Kanten (also zur Y°-Axe), 

 übereinstimmten, d. h. wie weit die Voraussetzung der Homogeneität der dielek- 

 trischen Polarisation der Platte bis an deren Rand hin erfüllt war. Unter der 

 vor jeder Beobachtung angegebenen Stelle der Platte, auf welche sich die erstere 

 bezieht, ist hier wie auch später immer diejenige Stelle der dem Beobachter 

 zugewandten Plattenschmalseite zu verstehen, wo der Compensatorstreifen ge- 

 sehen wurde, das ist also die Austrittsstelle der Wellennormalen, deren 

 Grangunterschied gemessen wurde; deren Eintrittsstelle kann etwas (jedoch nur 



