EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 109 



so wird man etwa so rechnen können, als ob in einem Streifen von 2 mm Breite 



an jedem Rande um ca. 0,014 oder ca. 10 Procent kleiner wäre, als der Werth 



im Innern der Platte. Dasselbe wird aber wahrscheinlich auch für entsprechende 

 Streifen entlang dem vorderen und hinteren Plattenrande gelten , so dass auf 

 einer Strecke von insgesammt 4 mm die relative Verzögerung um T x 7 ihres Werthes 

 verkleinert wäre , und somit die gesammte beobachtete Verzögerung auf der 



14. 1 

 Strecke von 44,7 mm um ■ > d. i. etwas weniger als , kleiner wäre, 



als im Falle überall bis an die Plattenränder constanter optischer Wirkung. 

 Danach würden also die in der Richtung Y 0 an der Platte No. 1 beobachteten 

 Grangunterschiede um etwa 0,9 Procent zu vergrössern sein, um die wahren, dem 

 in Rechnung gezogenen Potentialgefälle entsprechenden Werthe zu erhalten. In- 

 dessen soll diese kleine Correction, da sie doch nur auf einer ziemlich unsicheren 

 Schätzung beruht, nicht angebracht werden. — Die Ursache dieser Abnahme 

 des Grangunterschiedes nach den Plattenrändern hin ist darin zu erblicken , dass 

 dort die Kraftlinien wegen der Nähe der Ränder der Metallbelegungen , die nur 

 wenige mm über die Plattenränder hinausragten , bereits etwas nach aussen 

 ausgebogen waren , und dass auch das elektrische Feld daselbst durch eine etwa 

 vorhandene geringe oberflächliche Leitungsfähigkeit des Quarzes in viel stärkerem 

 Maasse geschwächt werden konnte , als im mittleren Theile der Platte. Eben 

 aus diesem letzteren Grunde ist es sehr unsicher, ob der fraglichen Correction 

 in allen Fällen der gleiche Betrag beizulegen wäre. Es muss daher genügen, 

 dass durch die vorstehend besprochenen Versuche gezeigt ist , dass diese Fehler- 

 quelle jedenfalls nur von sehr geringem Einfluss war. — 



Es handelte sich nun weiter darum, die Proportionalität der relativen Ver- 

 zögerung mit dem Potentialgefälle, welche in der Theorie vorausgesetzt ist, zu 

 prüfen , also A bei verschieden starker Ladung zu messen. Hierzu diente zu- 

 nächst eine ältere Beobachtungsreihe , bei welcher zur Potentialmessung nur die 

 Schlagweite an der Maassflasche benutzt wurde, und die daher, weil Temperatur 

 und Luftdruck nicht bekannt waren , allerdings keine ganz sicheren absoluten 



Werthe von -=r ergeben , aber doch zur Vergleichung der bei verschiedenen Po- 

 tentialen gefundenen Werthe verwendet werden konnte. Ihre Resultate sind 

 nachstehend in derselben Weise wie früher wiedergegeben ; über jeder einzelnen 

 Gruppe ist die Schlagweite in Theilen des an der Maassflasche befindlichen Maass- 

 stabes und das entsprechende Entladungspotential nach der Tabelle S. 25 ange- 

 geben. Sämmtliche Messungen wurden in der Mitte der Platte angestellt. 





a = 0,47. 



V = 



16,4 





0 



+ 



6,03 



3,60 3,56 

 1,25 



3,69 



6,02 



3,65 



1,29 





A 



— 2,33 + 2,40 





2,38 



2,37. 



~ = 0,1444. 



