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F. POCKELS, 



2 cm vom linken Rand. 











0 



i 



T 



4,215 4,22 4,23 4,19 

 2,305 2,305 2,30 2,26 2,26 



2,21 



2,23 



2,19 





A 



+ 1,91 +1,92 +1,95 +1,93 —1,975 

 1 cm. vom linken Rand. 



—1,93 



-1,95 





1,938 



0 

 + 



3,80 3,76 3,76 

 1,98 1,98 1,95 1,94 1,88 1,83 

 0,01 0,04 0,035 



3,72 



1,83 



1,80 







— 1,97 —1,925 —1,91 + 1,89 +1,905 



+ 1,93 



+ 1,905 





1,920. 



Gresammtmittel : \<d\ — 1,934. 



Ausserdem wurde noch eine Beobachtungsreihe mit Natriumlicht in der 

 Mitte der Platte ausgeführt, welche ergab 



1,935 1,96 1,90 1,91 1,875 1,925 1,98 

 + 1,915 1,94 1,91 1,915 



Mittel 1,924, 



also wieder nahezu denselben Wertb, wie für weisses Licht, in Uebereinstimmung 

 mit dem schon S. 103 erwähnten hierauf bezüglichen Resultat. 



Aus allen Beobachtungen bei direct anliegenden Kupferplatten folgt: 



~T ~ 13,1 _ °' 1455 - 

 dV V 



Bei Berechnung des Potentialgefälles = jy ist hier die grösste Dicke 



der Quarzplatte in der Mitte einzuführen: D = 0,319 cm, umsomehr, als die 

 Kupferplatten thatsächlich die Quarzplatte in der Nähe der Ränder nicht ganz 

 vollständig berührten. Man findet dann 



: 0,0465, 



dV/dn 



d. i. fast genau derselbe Werth, welcher oben aus den gesammten Beobach- 

 tungen mit Belegungen auf Glimmerplatten gewonnen wurde. Der Werth 0,0466 ist 



also nun zur definitiven Berechnung von 11 2 1 zu benutzen. Die Grösse 4 X : — 



v f i 



A dV 



in der Formel 51) ist dem absoluten Werthe nach = "^"g '" ~~Qn ' UBt ^ ^ r ^ or ~ 

 zeichen ist positiv, da A entgegengesetztes Vorzeichen hat wie A und letztere 



