EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 117 



Grösse nach den vorstehend mitgetheilten Beobachtungsresultaten negativ ist 

 für positives Moment. Man erhält demnach 



- x. 0,0466 „ „ A1ftrt 



^ • — = + OQ Q = + 0,00196. 



1 m 2d,8 



Ferner ist in 51) einzusetzen L° = 44,7, = 1,841, n° — w° 



— — 0,0091 und nach den im nächsten Paragraph mitzutheilenden piezoelek- 

 trischen Beobachtungen d,, = — 6,3 • 10~ 8 . 



Da wir den Abstand der Compensatorstreifen wie für Natriumlicht gleich 

 23,8 gesetzt haben, so ist auch für X die Wellenlänge des Natriumlichts zu 

 nehmen. Sonach wird die Gleichung 51) : 



p v ^89 9 . 1 0 -5 



1,841 . ^ifL + 6,3 • 0,0091 • 10- 8 == ^ 7 ■ 0,00196 = 2,58 • 10~ 8 , 



woraus folgt: 



= +1,370 10~ 8 . 



II. Beobachtungen im convergenten Licht in der Richtung 



der Hauptaxe. 



Wie wir schon in § 2, « I sahen, macht das starke Drehungsvermögen des 

 Quarzes es unmöglich , den Gangunterschied , welcher in der Richtung Z" in 

 Folge dielektrischer Polarisation parallel X" (oder irgend einer anderen zu Z a 

 senkrechten Richtung) hervorgebracht wird und ebenfalls von der Constante e u 

 abhängt, mit Hülfe des Compensators zu messen. Dieser Gangunterschied, bezw. 



zunächst das Verhältniss x = —I ^V» kann aber, wie in § 2, a II ausgeführt 



°»r — «1° 



worden ist, dadurch ermittelt werden, dass man die Aenderungen misst, welche 

 die Durchmesser der im convergenten polarisirten homogenen Lichte in einer zur 

 Hauptaxe senkrechten Platte sichtbaren Interferenzringe (Curven gleichen Gang- 

 unterschiedes) bei dielektrischer Polarisation der Platte erleiden, ein Beobach- 

 tungsverfahren, welches ja schon von den Hei'ren Röntgen, Kundt und Czermak 

 zur qualitativen Untersuchung, von letzterem auch zu vergleichenden Messungen 

 der elektrooptischen Erscheinungen am Quarz angewandt worden ist (vergl. die 

 Bemerkung S. 92—93). Zu diesem Zwecke konnte dieselbe Platte Verwendung 

 finden, an welcher die im vorigen Abschnitt mitgetheilten Compensatorbeobach- 

 tungen ausgeführt worden waren, indem man jetzt durch deren kürzere, zur 

 Hauptaxe OZ° nahezu senkrechte Schmalseiten hindurch beobachtete. Die Platte 

 wurde, wie bei den Compensatorbeobachtungen zwischen den aussen mit Stanniol 

 belegten Glimmerplatten liegend, mit der Breitseite horizontal auf ein drehbares 

 Tischchen gelegt (TT in Fig. 10, welche die Anordnung, von oben gesehen, 

 schematisch darstellt), so dass ihre längsten Kanten zunächst ungefähr parallel 



