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F. POCKELS, 



ihnen ein elektrisches Feld erzengt wurde, dessen Intensität in Folge des Ueber- 

 springens der Funken zwischen den Elektroden der Maschine wechselte, und 

 dessen Kraftlinien von oben nach unten durch die Turmalinplatte parallel zu deren 

 Breitseiten, also in der X°F°-Ebene, hindurchgingen. Durch Drehen des die 

 Glasröhre tragenden Theilkreises konnte dann die Richtung der X°- und Y°-Axe 

 relativ zu der festbleibenden Kraftlinienrichtung um beliebige messbare Winkel 

 geändert werden. 



Zunächst wurde die Turmalinplatte so justirt, dass sie zwischen gekreuzten 

 Nicols möglichst dunkel erschien und bei Drehung der Glasröhre um ihre Axe 

 auch blieb. Dann beobachtete man die Aufhellung bezw. die Helligkeitsänderungen 

 der Platte, welche beim Drehen der Influenzmaschine auftraten. Es zeigte sich 

 zunächst, dass die Helligkeitsänderungen ein Maximum erreichten, wenn eine der 

 oben erwähnten hellen Linien, also eine polare Nebenaxe der Platte, vertikal 

 und somit parallel den Kraftlinien, und die Nicol-Hauptschnitte unter ± 45° da- 

 gegen geneigt standen, sowie auch dann, wenn jene Nebenaxe horizontal und 

 der eine Nicol-Hauptscknitt ebenfalls horizontal, der andere vertikal stand; dies 

 steht mit dem S. 152 ausgesprochenen theoretischen Satze in Einklang. Nun 

 wurden bei verschiedenen Stellungen des die Glasröhre tragenden Theilkreises T 

 diejenigen Stellungen der Nicols bestimmt, bei welchen die Intensitätsänderung 

 verschwand , und zwar in der Weise , dass die Stellungen von T aufgesucht 

 wurden, bei welchen dieselbe eben noch wahrnehmbar war, und das Mittel aus 

 je zwei solchen Ablesungen genommen wurde; denn dieses letztere giebt dann 

 die Stellung an, bei welcher völliges Verschwinden der Aufhellung eintritt, also 

 die eine Schwingungsrichtung der durch dielektrische Polarisation doppeltbrechend 

 gewordenen Turmalinplatte mit der des Analysators zusammenfällt. Auf diese 

 Weise wurden folgende zusammengehörige Stellungen des Theilkreises T und 

 des Analysators A, zu welchem der Polarisator immer gekreuzt gestellt war, 

 gefunden. 



A 246° 231° 226° 222° 216° 210° 201° 

 T 30° 15°, 24° 10°, 19° 8°, 15° 6°, 14° 2°, 10° -5°, +4° 



19i° 14|° 11£° 10° 6° — !-° 



Bei der ersten Stellung (A — 246°, T = 30°) war sowohl die Polarisations- 

 ebene des Analysators, als die eine polare Neben- 

 axe Y° des Turmalins vertikal, also parallel den 

 Kraftlinien; die dabei abgelesenen Winkel seien 

 mit A°, T° bezeichnet. Der von dieser Stellung 

 aus gerechnete Drehungswinkel T— T° ergiebt 

 die relative Drehung der Kraftlinien gegen die 

 F°-Axe, also den in den Formeln 80) und 81) 

 mit tp bezeichneten Winkel (vergl. nebenstehende 



Figur). Ferner ist A° — A der Winkel zwischen Fjg. j4 



der Schwingungsrichtung Y und der hier fest- 



