EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 155 



bleibenden Richtung m der Kraftlinien, somit nach der früheren Bezeichnung 

 mit Berücksichtigung des Vorzeichens = —tfj + cp. Nun ist nach der Formel 81) 

 q = —\xl>, i> — q> = f^S also muss der Theorie zufolge 



T-T = l(A»-Ä) ■ 



sein. Die beobachteten und hiernach berechneten Winkel sind folgende : 



A° — A beobachtet: 15° 20° 24° 30° 36° 45° 



T°—T beobachtet: 10|° 15|° 18a° 20° 24° 30£° 

 T° — T berechnet: 10° 13^° 16° 20° 24° 30°. 



Die Abweichungen von den theoretischen Werthen sind nicht grösser, als 

 die durch die geringe Intensität der Aufhellung der Platte bedingte Unsicherheit 

 der Einstellung, welche, wie die oben angegebenen Grenzen von T zeigen, leicht 

 einige Grade betragen konnte. — Ueber das Intervall von A° — A = 0 bis 

 A° — A = 45° hinaus brauchten die Beobachtungen nicht fortgesetzt zu werden, 

 weil bei A° — A — 45°, T° — T = 30° bereits eine der beiden anderen polaren 

 Nebenaxen horizontal liegt und sich somit bei weiterer Drehung der Platte die- 

 selben relativen Lagen des Krystalles gegen die Kraftlinien, welche schon im 

 Intervall T° — T — 0 bis 30° vorkamen, in umgekehrter Reihenfolge wieder- 

 holen würden. (Vergl. Fig. 14, worin die positiven Richtungen der zwei anderen 

 polaren Nebenaxen durch punktirte Linien angedeutet sind.) 



Eine senkrecht zur Hauptaxe eines der oben erwähnten blauen Krystalle 

 geschnittene Platte von 2,18 mm Dicke zeigte in Bezug auf die Auslöschungs- 

 richtungen ebenfalls das der Theorie entsprechende Verhalten. An dieser Platte 

 wurden auch einige Versuche gemacht, um die Stärke der durch dielektrische 

 Polarisation hervorgerufenen Doppelbrechung in der Richtung der Hauptaxe zu 

 bestimmen. Zu diesem Zwecke wurde die Platte zwischen den früher erwähnten 

 Metallplatten so aufgestellt, dass die eine polare Nebenaxe Y° vertikal, also 

 parallel den Kraftlinien des elektrischen Feldes stand; die Hauptschnitte der 

 Nicols wurden unter ± 45° gegen diese Richtung geneigt, und der Compensator 

 in der gewöhnlichen Stellung, d. h. mit vertikalem Spalt, hinter die Platte 

 gebracht. -Wurde nun diejenige Metallplatte, gegen welche hin die + y°-Axe 

 gerichtet war, negativ geladen, so musste der Compensator im Sinne abnehmender 

 Zahlen gedreht werden, es war also z/ negativ ; bei Umkehrung der Ladung 

 kehrte sich auch die Streifenverschiebung um, so dass positiv wurde. Der 

 absolute Betrag von A war 0,18 Umdrehungen bei einer (durch die Schlag weite 

 der Maassflasche gemessenen) Potentialdifferenz von nahe 30 absoluten Einheiten. 

 Der Abstand der Metallplatten war dabei = 5,5 mm, folglich das Potential- 

 30 



gefälle in Luft Q-gg- = 54,5, und von diesem Werthe konnte auch das Potential- 

 gefälle in der Turmalinplatte, da ihre Dicke gering war gegen ihre Höhe, nicht 

 sehr verschieden sein. Demnach findet man für die durch das Potentialgefälle 



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