EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 169 



sogar schon während der ersten Ladung die Umkehrung des Verschiebungssinnes 

 statt. Die erwähnte dauernde Streifenverschiebung trat schon bei sehr schwacher 

 Ladung ein. 



Bei rohen Me s sun g en am Ocularmaassstab des Axenwinkelapparates wurde 

 zwischen die eine Metallplatte und den Krystall eine Glimmerplatte zum Schutz 

 gegen Funkenüberspringen gelegt. Dann wurde bei schwacher , der Schlag- 

 weite 0,5 der Maassflasche entsprechender Ladung auch eine Verschiebung nach 

 der concaven Seite beobachtet, einmal ganz symmetrisch im Betrage von ±^ 

 Streifenabstand , wonach die relative Verzögerung ca. ^ Wellenlänge betrug für 

 die Feldstärke ca. 57 und die Länge 8 mm. Bei stärkerer Ladung war aber 

 die Verschiebung nach der concaven Seite immer zu klein und nahm schon vor 

 der Entladung wieder ab, Ebensolche Beobachtungen an der Platte lc ergaben 

 folgende bei der Ladung der einen Metallplatte eintretende Streifenverschie- 

 bungen , ausgedrückt in Theilen des Streifenabstandes und positiv gerechnet, 

 wenn sie nach der convexen Seite hin erfolgten. 



Schlagweite a Streifenverschiebung. 



1,0 

 0,5 

 1,0 

 0,5 



— 0,1 bis + 0,1 und + 0,45 



— 0,1 bis 0 „ + 0,15 

 + 0,1 „ + 0,4 



— 0,05 „ +0,15 



auf dem 1*™ Schmalseitenpaar. 



auf dem 2 tf) n 



Wurde die Platte von beiden Metallbelegungen durch Glimmerplatten 

 isolirt, so trat noch bei Schlagweiten 1,25 bis 1,5 Verschiebung nach der concaven 

 Seite auf; die gesammte Verschiebung war aber kleiner. Das Ladungspotential, 

 bei dem die negative Verschiebung ganz verschwand , schien mit der Zeit zu 

 variiren , wohl in Folge verschiedener Leitungsfähigkeit der Krystalloberfläche. 



Die beschriebenen Erscheinungen weisen darauf hin, dass hier eine ihr 

 Vorzeichen nicht umkehrende optische Wirkung der dielektri- 

 schen Polarisation, und zwar eine Zunahme der Doppelbrechung 

 vorhanden ist, welche zu der nach der Theorie zu erwartenden, sich mit dem 

 Momente a umkehrenden , hinzukommt. 



Die weiterhin angestellten Compensatorbeobachtungen bestätigen 

 dies. So ergaben z. B. Beobachtungen an der Platte la , wobei dieselbe direkt 

 zwischen den Metallplatten lag und das Potential mit dem Bifilar - Elektrometer 

 (bei dem A — 282, e° = 30,7 war) gemessen wurde, folgende Resultate : 



Beobaclituiig-s-Richtung qp° = — 45°. 





Moment a positiv 



Moment a negativ 



K 



30 20 10 



20 



15 10 5 



V 



13,7 11,2 8,0 



11,2 



9,8 8,0 5,7 



A 



+ 1,58 +1,18 +0,66 



+ 4,70 



+ 3,86 + 2,83 + 1,69 



Hieraus berechnet 



I, 76 



II, 2 



= —0,157 bezw. = 



1,08 

 8,0 



-0,135 



Maihematisch-jphysikal. Classe. XXXIX. 1. 



