EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 171 



Genaue Messungen bei dieser Anordnung aviszuführen, verhinderte der Um- 

 stand, dass sich die Nullstellung des Compensators , d. h. die Einstellung für 

 V = 0, nach jeder Umkehrung des Vorzeichens der Ladung zunächst sehr be- 

 deutend (um mehrere ganze Umdrehungen) verschob und auch mit der Stärke 

 der Ladung variirte. Der Sinn dieser Nullpunktsverschiebung war derjenige des 

 jedesmal nach der Theorie zu erwartenden J , sodass beispielsweise, wenn man 

 erst bei positiver Ladung positives J beobachtet hatte , nach Vertauschung der 

 Pole bei der ersten negativen Ladung ein grosses negatives J einzutreten schien, 

 welches aber bei der Entladung nicht oder nur zum kleineren Theil wieder ver- 

 schwand. Diese Nullpunktsverschiebung erfolgte bereits bei ganz geringem — 

 einer Schlagweite von kaum \ mm entsprechendem — Ladungspotential und nahm 

 bei stärkerer Ladung nur noch unerheblich zu. Es scheint, dass sie von einem 

 Eindringen der elektrischen Ladungen der Belegungen in die Krystallplatte 

 herrührte , da sich die Oberfläche der letztern , wenn man sie nach einem Ver- 

 such zwischen den Metall platten herausnahm und mit einem Elektroskop prüfte, 

 mit Elektricität von demselben Vorzeichen geladen erwies , welches die Ladung 

 der anliegenden Metallplatte besessen hatte. Für diese Erklärung spricht ferner 

 der Umstand, dass die Nullpunktsverschiebung nicht mehr auftrat, wenn die Me- 

 tallbelegungen von der Krystallplatte durch hinreichend dicke Glimmerplatten 

 getrennt wurden ; hierdurch wurde zugleich die sich nicht mit der Ladung um- 

 kehrende Zunahme der Doppelbrechung J' auf einen geringen Betrag reducirt, 

 sodass jetzt /I wirklich mit der Ladung das Vorzeichen wechselte, wenn auch 

 der absolute Betrag der negativen Werthe meist noch kleiner war als derjenige 

 der positiven. 



Aus diesen Gründen wurden zahlreiche Beobachtungen bei durch Glimmer- 

 platten isolirter Krystallplatte angestellt ; allein zu einem sicheren Resultat für 

 den Werth von e it führten auch diese nicht , weil das elektrische Feld in der 

 Krystallplatte in diesem Falle durch oberflächliche , vielleicht auch innere Lei- 

 tungsfähigkeit der letzteren eine schwer zu beurtheilende Schwächung erlitt. 

 Immerhin mögen einige der so erhaltenen Beobachtungsreihen mitgetheilt werden ; 

 die dabei jedesmal in der letzten Zeile enthaltenen Mittelwerthe des für gleiches 



positives und negatives Potential gebildeten Quotienten ~ stimmen zufolge S. 166, 



167 überein mit den durch den absoluten Werth des Potentials dividirten Werthen 

 des durch Formel 94) gegebenen Ausdruckes J a für positives Moment a. 



Bei der nachstehenden Beobachtungsreihe an Platte la war die letztere in 

 Benzol eingetaucht, um die oberflächliche Leitungsfähigkeit möglichst zu ver- 

 ringern. Es diente hierzu ein kleiner quadratischer Trog mit Wänden aus 

 Spiegelglasplatten und von einer Messingplatte gebildetem Boden , auf welchen 

 die Krystallplatte zwischen den durch Glimmerplatten von ihr getrennten Messing- 

 platten zu liegen kam ; der Boden des Troges war zur Erde abgeleitet , die 

 obere Messingplatte , in welche ein vertikaler Draht eingeschraubt war , mit der 

 Batterie und Influenzmaschine verbunden. Die Glimmerplatten waren etwas 



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