EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 177 



Berechnung lehrt, dass die Grössen, welche die Aenderungen der Dielektricitäts- 

 constanten durch Deformationen bestimmen, die Grössenordnung 50000 erreichen 

 müssten, so dass sich der Werth der Dielektricitätsconstante beispielsweise 

 durch die lineare Dilatation V70000 schon um etwa 1 /io seines Betrages ändern 

 würde. Eine so ausserordentlich starke Veränderlichkeit der dielektrischen 

 Eigenschaften ist aber doch in hohem Grade unwahrscheinlich. 



Eine Erklärung jenes merkwürdigen nicht umkehrbaren elektrooptischen 

 Effectes vermag ich demnach vorläufig nicht zu geben. Es sei nur noch darauf 

 hingewiesen, dass dessen Grösse diejenige des von Kerr in dielektrischen Flüs- 

 sigkeiten und angeblich auch in Glas beobachteten analogen Effectes bei Weitem 

 übertrifft. 



Auf den Schmalseiten dieser Platte, also in den Richtungen, welche die 

 Winkel zwischen Z" und X° halbiren, war ebenfalls eine starke Aenderung des 

 Gangunterschiedes bei dielektrischer Polarisation zu beobachten, welche aber 

 beim Zeichenwechsel der letzteren nahezu vollständig in die entgegengesetzte 

 überging. Auch eine bleibende Verschiebung des Nullpunktes nach Aenderung 

 des Vorzeichens der Ladung, wie sie bei den Platten 1) vorhanden war, wenn 

 sie direct zwischen Metallplatten lagen, trat hier nicht auf, sondern höchstens 

 langsame Nullpunkts Verschiebungen infolge von Temperaturänderungen, welche 

 auf die Doppelbrechung des Seignettesalzes starken Einfluss haben. — Dement- 

 sprechend wurden die Beobachtungen alle in der Weise angestellt, dass die 

 Krystallplatte direct zwischen den Metallplatten lag und zwar in Benzol einge- 

 taucht, theils der besseren Isolation wegen, theils um auch schräg durch die 

 Platte hindurchsehen zu können. Die Compensatorstreifen erschienen hier je nach 

 der Lage der Platte entweder verwaschen und auseinandergerückt, oder scharf, 

 aber eng gedrängt, da sich der Gangunterschied mit der Neigung der Wellen- 

 normalen gegen die (den optischen Axen benachbarten) Normalen der Schmal- 

 seiten sehr schnell ändert. Aus diesem Grunde wurden die Einstellungen 

 ziemlich ungenau und schien es wünschenswerth, noch in anderen, unter be- 

 kannten Winkeln gegen jene Normalen geneigten Richtungen zu beobachten. 

 Dies wurde nun in der Weise ausgeführt, dass der auf der Mitte eines dreh- 

 baren Tischchens aufgestellte Trog sammt der darin liegenden Platte, deren 

 Schmalseiten den Seitenwänden des Troges parallel gerichtet waren, um einen 

 bestimmten Winkel aus der ursprünglichen Lage, d. h. derjenigen, wo eine 

 Seitenfläche zur Beobachtungsrichtung senkrecht war, herausgedreht wurde. 

 Dann bildeten die zur Beobachtung gelangenden Wellennormalen im Krystall 

 mit den anfangs der Beobachtungsrichtung parallelen Kanten einen Winkel ip", 



welcher = aresin ( — sin^J gesetzt werden kann, und der in der Formel 94), 



bezw. der daraus durch Vertauschung von Y mit Z, Z mit X, e 41 mit e B2 er- 



b. Kraßlinien parallel der Y°-Axe, 

 I. Beobachtungen an der Platte 2b. 



Mathematisch-physikal. Classe. XXXIX. 1. 



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