EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 195 



zu benutzen, sind. 



Liegt erstens die Druckrichtung in der r°Z°-Ebene, den Winkel (+ Y", + Z") 



halbirend, so ist X z = 





= z a 







= ^ = Y. = 





folglich 





P 



2 



ki fei 



+o 



+ «« 



fe2+ 5 2 3 ) + «13 



(S is -f- 5 33 ) | , 



#22 -< - 



V 

 2 



1 «2. ( S 12 



+o 



+ «22 



($22 +^2 3 )+«23 



O23 + sj ! , 





P 

 2 



l«si ( s i2 





+ «82 



fe 2 + 5 2s) + «38 



(«2 



.+ 5 3 8 )} , 



#13 = 



P_ 



2 «4* s ** » 



-^81 = As 



0. 



Die Quadrate der Hauptlichtgeschwindigkeiten für die zur Druckrichtung senk- 

 rechte Richtung in der Y°Z°- Ebene besitzen, da der Schnitt durch das Ovaloid 

 senkrecht zu dieser Richtung die Gleichung hat: 



Q 2 = (#n - 



die Werthe 



«: = #» , 



2 



#22 + #38 



+ J? a3 sin 2 (q, x), 



1 -^as > 



von denen der erste für die parallel zur Druckrichtung, der zweite für die senk- 

 recht dazu (also parallel X") polarisirte Welle gilt. Der durch den Druck er- 

 zeugte Gangunterschied in Wellenlängen wird demnach, wenn L die Plattendicke 

 in der Beobachtungsrichtung und n m ein mittlerer Brechungsindex ist, 



96) 



1 A 2 v 2 



+ («13 - ^_+_ a -^ (s 23 -f s SJ ) - a 44 Si j. 



Bei obiger Berechnung von ^ ist die Dickenänderung der Platte in der 

 Beobachtungsrichtung vernachlässigt, was wegen der geringen Stärke der Doppel- 

 brechung beim Seignettesalz zulässig erscheint. Um sie zu berechnen , fehlte 

 hier überdies die Kenntniss der Elasticitätsconstanten ; aber es lässt sich ab- 

 schätzen , (indem man z. B. die Querdilatation durchschnittlich gleich der des 



Bb2 



