110' MARTIN BEENDEL, 



dv ^"X dv ) ' ' dv ' dv ' 



wo ich die Glieder rein zweiter Ordnung, sowie alle, welche nicht von der 

 Form A sind, fortgelassen habe. 

 Wenn man die Identität 



* dv dv dv 



bedenkt , sowie dass öo^^^^ j keine Glieder der Form A enthält , und dass 



T rein zweiter Ordnung ist , so findet man : 



" dv 



Offenbar wird man für (>j und hier nur die Glieder von der Form B 

 einzusetzen haben, da nur diese im Produkt mit (p) oder Glieder von der 



Form A liefern; man hat demnach nach 165) und 179) zu setzen 



Q^ - A"::'. n' sin V, , p, = p^+' X n' cos v, , 



und wenn man sich erinnert, dass mit ausreichender Genauigkeit 



d (q) 



= — sm V , 



dv 

 so wird: 



248) = Ui?r.-^r.lWsin(v-vJ. 

 Diesen Wert endlich setzen wir in 244) ein und erhalten : 



dT 



249) U['::\-iB^::!-Ä^:::\]vri'BmiY-y,). 



Es lässt sich leicht zeigen , dass das Glied rechter Hand Null ist ; wenn 

 wir nämlich die dort auftretenden A- und B-Coefficienten durch die Relationen 

 166) , 180) , 135a) , 138a) und 122) oder mit Hilfe von Masal's Tafeln und For- 

 meln^) durch die j'-Coefficienten ausdrücken, so ist: 



= -2y,.i, A^:!!, = -5j^i.i-4n.2 



1) Masal, Formeln und Tafeln zur Berechnung der absoluten Störungen der Planeten. Kongl. 

 Svenska Vetenskaps-Akademiens Handlingar. Band 23 N:o 7. 



In dieser Abhandlung sind allerdings die Bezeichnungen nicht die gleichen wie in der vor- 

 liegenden. 



