THEORIE DER KLEINEN PLANETEN. SECHSTES KAPITEL. III 



und es wird 



249a) T^S, = 0. 



Indessen hat diese Grieichung nur die Bedeutung , dass erster Ordnung 



imd bei den gewöhnliclien Planeten auch rein erster Ordnung ist ; die Grlieder 

 rein erster Ordnung der Form A in können wir aber stets vernachlässigen, 

 nicht nur ihrer ausserordentlichen Kleinheit, sondern auch ihrer Periode wegen. 



3. Wir wollen nun die Glieder zweiten Gerades im Radiusvektor berechnen. 

 Mit Vernachlässigung der Glieder zweiter Ordnung folgt für aus Gleichung 184) : 



und wenn wir bezeichnen: 



250) -^"T+P = „.o. otf cos nw +S&„.2.oSin^jcosweü 



+ lb^+;!,rj^cos{nw+2y) +lb^l\sia.^j cos{nw + 2t}) 

 +^^1T|.o'»?^cos (nw — 2y) +'Lb'^^^^sm^ j cos (nw — 2t}) 

 + u. s. w. in völliger Analogie mit 241) 



so haben die &-Coefficienten folgende Werte: 

 250a) 



K.2.0 







7? _L 1 _ 1 J<- 



-'-'n.2 0 ■g'-^M-l-O 









7>(+2) 1 A(+l) 

 -^7.. 2-0 2-^71-1.0 



"«•2.0 







-*-'7>-2-0T^ 









Tl(+2) 1 ^(+1) 

 2'^7i.0.1 



















^(-2) 







-'-'n-1-1 ' 2 •n-0-1 



Ko-, 





2S„.0.2 



- -^n.0.2 



^(+2) 





2'Sr2 



-"7».0.2 



J(-2) 

 "k.O-2 





2*3^.2 



-'-'n.0-2 



^7<.2-0 







— ^7..2-0 



. 7?<+» _ 1 yl<-i> 



und für die weiteren Coeificienten in gleicher Weise: 



n.s.s' n.s.s' n.s.sf 



Die Integration der Gleichung 250) brauchen wir nicht so eingehend auszu- 

 führen , wie wir es für die Glieder nuUten und ersten Grades gethan haben ; 



