THEORIE DER KLEINEM! PLANETEN. SECHSTES KAPITEL. 119 



SO wird offenbar: 



(+2) g(+l) 



<r)]!:C7„\ yc+a) ^"-i-o-i-" 



.yi-1) ^n-l-O-l-O 7(-2) ''n.l-0-1-0 



und überhaupt 



1 - (1 - ft ' "•^■»•»•o 1 - [w (1 - fi J - 2]^ ' 



7(+2) t^ll.Q.Q .S.S ^(+1) ''«■g.Q .S.S 



t^M.fT 0 -s.s ^(-2) ^n.a-a -S.s 



^n.a-o'-s-^ — 1 .,2 /-I ,, \2 » ^n.a-o -s.s' -i r 



In ^2 werden sich merkliche Grlieder finden in denselben Fällen , wie in- Rr., 

 mit dem einzigen Unterschiede, dass ^2 keine beträchtlichen Glieder der Form 

 C enthält. 



Nur bei sehr grossen Neigungen wird man einen wesentlichen Teil der 

 Funktion mitzunehmen haben. 



§ 5. 



Die Glieder höherer Grade. 



1. Zum Schlüsse dieses Kapitels erübrigt es noch, einige Worte zu sagen 

 über etwaige Rücksichtnahme auf Glieder höheren als zweiten Grades, sowie 

 Gründe dafür beizubringen , warum wir unsere Untersuchungen gerade bei den 

 Gliedern zweiten Grades abgebrochen haben. 



Bei den Gliedern nullten Grades ist der Faktor von v in den Argumenten 

 sehr genähert 



W(l-fi,), 



und die Divisoren in S und W sind 



w(l-;tj, 



und endlich die Divisoren in R 



w(l— ftj + l und w(l— /ij — 1. 

 Bei den Gliedern ersten Grades sind : 



die Faktoren von v: w (1 — ftj + 1 und n (1 — ^t^) — 1 



die Divisoren in S und W: w(l— j^J + l und n{l—^^) — l 

 „ „ in R: w(l-;ij, w(l-fiJ + 2, w(l-ft,)-2. 



