THEORIE DER KLEINEN PLANETEN. SIEBENTES KAPITEL. 123 



dings ist der Coefficient noch immer unbekannt ; wir werden ilin gleich be- 

 stimmen. 



3. "Wenn wir nämlich in der Grieichung 193) die Grlieder rein zweiter, sowie 

 die dritter Ordnung fortlassen, so ist: 



d'R . ^ ^ (dR\ 



261) + = -C,(^) + 2S.-P, 



= — ^^„.0-0 '^^^ + cos nw 



— Si?„.o.o cosn^«— S5';°.(,ii'„cosnt<; — Swfii?„.o.u-firj,sinwM;. 

 Die Differentiation der Relation 258) giebt uns aber mit derselben Grenauigkeit : 



P^^^ (i?) ^ -jtj^,sin2«t; , 



und wenn wir diesen "Wert , sowie die "Werte 258) , 259a) und 260) in die vor- 

 stehende Gleichung substituiren und nur die Glieder mit dem Argument 2io bei- 

 behalten, so wird: 



262) parsj-^-fi^j = cos 2m; , 

 wo 



262a) = p,+p[ß, 

 und 



262b) 



Diese beiden letzteren Coefficienten können ohne Weiteres berechnet werden, 

 wenn auch noch nicht streng, da die Constanten a, und jt^ noch nicht genau 

 bekannt sind. Zur Integration der Gleichung 262) erinnert man sich der Re- 

 lation 197) und ihres Integrals, und man wird schreiben: 



parsi?, = g^sinv —g^cos V 

 263) ^ = i6^.^.^cos(2t.-f ^;)-hi&,.„..cos(2*(;-z;) 



= i^*,.«.« sin (22(; + v) sin (2^^;- 4 

 Ich will nun setzen: 



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