THEOEIE DER KLEINEN PLANETEN. SIEBENTES KAPITEL. 125» 



kommen können, und dass also eine strenge oder äusserst genäherte Commen- 

 surabilität zwischen den mittleren Bewegungen des störenden und des gestörten 

 Körpers überhaupt ausgeschlossen ist. ist immer gross im Verhältniss zur 

 störenden Masse. Den Beweis hierfür will ich jetzt im Einzelnen geben und 

 dazu zunächst den Ausdruck der Constanten y mit Hilfe der Grleichung 205) 

 aufstellen. Diejenigen constanten Glieder auf der rechten Seite dieser Gleichung, 

 welche rein erster Ordnung sind , haben wir zu geschlagen und mit dieser 

 Grösse zum Verschwinden gebracht. Es wird also 



268) y-Ul, 



wo die Glieder vierter Ordnung sowie die zweiten Grades fortgelassen sind 

 denn y enthält nur Glieder gerader Grade und offenbar auch nur solche ge- 

 rader Ordnungen. Hiermit wird: 



269) - d-S(ißl. 



Bisher haben wir zwei Arten von mittleren Bewegungen (n und einge- 

 führt , die bei allen nicht kritischen Planeten als identisch angesehen werden 

 können ; denn es ist : 



270) 



= 2a - 1—0 



n 



Wir wollen uns die Bedeutung dieser Constanten klar machen, n ist offenbar 

 diejenige Grösse, welche als Integrationsconstante auftritt, so dass d jeden be- 

 liebigen reellen noch so kleinen positiven oder negativen Wert , die Null einge- 

 schlossen , annehmen kann. Ich will darum n die „Bewegungsconstante" und 

 die (wahre) „mittlere Bewegung" nennen; nur die letztere tritt in unseren 

 Divisoren auf. 



Man wird aber noch von einer dritten Constante zu sprechen haben ; ich 

 habe nämlich bereits in den Gleichungen 153) und 161a) den secularen Teil von 

 W wie folgt bezeichnet (da = 0) : 



p. sec. W = yv, V — V + Yo , 



und die Relation 



eingeführt. Aus der Gleichung 155) für das Argument iv^ : 



folgt, dass derjenige Teil dieses Argumentes, ebenso wie der des Argumentes w, 



