THEORIE DEE KLEINEN PLANETEN. SIEBENTES KAPITEL. § 2. 



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und dann integrirt man den Ausdruck nach 221) und 222); indessen führen 



wir die Integration derjenigen Grlieder nicht aus , in denen das Argument %o 



nicht auftritt; und bei Ausführung der Integrationen /»? cos (4t(;—v — v)(^v und 



fri' cos {4:1V ~v^—v)dv nach 221) müssen wir die Glieder mitberücksichtigen, welche 



-.. -r^.^ ,-1 , dri cos n dtisinll ■,, 

 die DiflPerentialquotienten , u. s. w. enthalten. 



Dann wird : 



j±T^fl tos (2'"-^ r^^t 

 +1«. + ic;. i\iTTK<>^''+'^-T^'Z (^"-^.-'i ■ 



l( dvcosll dv'cosn,}) 1 cos ^ 1 cos,„ „ J 



+ ir «!— S — - + «3 1 , A- • + T- . (2?(;-2w) 



dj dv ^ dv ) ( 1 + öj sm ^ 1 — Oj sm ) 



l( drismll dri'shill, )( 1 sin^ 1 sin ,^ ^ J 



dj' av 1 + djCos 1 — a cos^ ^) 



, 1 , +,7'^''(l^t,■ Ylz.-)l ^ ^^cos77cos 1 (?t?sinI7sin 



+ 40+0^) r'-'"+2+d/^jj-'' cos ^+^^+2(l+^J dv sin^'^ + 2(l+d,) äv cos^'^j 



1 li,r-ii , f*^2o-o M, sin,. , , 1 d^cosiTcos,. „, 1 d«sinIZsin,, 



+ 4^ pUo+^>'^ji+^eos(^^'-^-^)± -^sin(^"-^^)-2d:-^cos^^- 



1 j7,<-»4.f*^^-o-o^ li + V^in i (^VcosiJ. cos 1 c?7?'sinJ 7^ sin J 



+ dj p-'-+2 + öM |-^cos^^''"^'+')+2(l+^J sin^^' + 2(l+dj cos^"") 



4(l + d 



, _L k<-.) , f^^n , 'Si^(4^._v_^)+ ^ ^ 'cosi7, cos l_^ini7,sin 



Die in den beiden ersten Zeilen stehenden Grlieder führen in (> zu Grliedern 

 der Form B; wir wollen zunächst bestimmen und sie deshalb einstweilen 

 bei Seite lassen. 



Wenn wir jetzt mit Hilfe der Ausdrücke 299) und 297) bilden und uns 

 zugleich erinnern, dass wir es in der Form 286) darstellen wollen, so wird offen- 

 bar der Ansatz für diese Funktion in ihrer vollständigen Form, wie folgt, zu 

 machen sein : 



