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MARTIN BRENDEL, 



Sei nun 



pars 



+ p =&_.cos[(i-ff,>-rj 



ein Glied in der Differentialgleicliung für (q), aus dem ein Glied mit dem Coef- 

 ficienten x,. in (q) entstellt , so ist nach den Ausführungen pag. 101 



und die obige Bedingung geht in die folgende über 



2s 



Bezeichne ich 



319) 



2s 



so ist also -rf die Grenze, 

 o 



bis zu welcher Störungsglieder von der Form B in 



der Differeiitialgieicliuiig für q mitzunehmen sind. Wir können hier unbedenk- 

 lich v — Vg = ii{t — t^) setzen, wo die Mitte des betrachteten Zeitraums, also 

 im Maximum ^ — = ±50 Jahre anzunehmen ist. Die folgende Tabelle giebt 

 für n als Argument die Werte von £j , wenn s die in Tabelle III gegebenen 

 Werte hat; t — t^ ist auf 50 Jahre berechnet, n{t—t^ in Graden und \Qgn{t — t^ 

 in absoluter Zahl angegeben. 



Tabelle IV. 



n 





log%(i— 



für s' = 1' 

 log El 



400" 



2030« 



1.549 



5.09-10 



600' 



3040« 



1.725 



4.88-10 



800" 



4060« 



1.850 



4.71-10 



1000" 



5070« 



1.947 



4.57-10 



1200" 



6090« 



2.026 



4.45-10 



Die sind vom ersten, dritten u. s. w., überhaupt immer von einem ungeraden 

 Grade (siehe pag. 120) und ausserdem mit irgend einer Potenz der störenden 

 Masse multiplicirt ; aus dem Gesagten geht also hervor, dass die elementaren 

 Glieder ersten Grades fortgelassen werden können, wenn sie in der Differential- 

 gleichung für Q rein zweiter Ordnung sind, und dass die Glieder dritten Grades 

 im Allgemeinen schon fortgelassen werden können, wenn sie dort rein erster 

 Ordnung sind , d. h. bei allen Planeten mit Ausnahme der kritischen , und auch 



