THEOEIE DER KLEINEN PLANETEN. ACHTES KAPITEL. 



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"Wenn ich also für den Augenblick bezeichne : 



cos ^ ' ^cos " 



so wird 



Jq' == c^{v' — vl)cos{l — g')v' — r^{v' — v'js'm{l — s')v', 

 und der absolute Betrag von zf^' ist : 



d. h. mit Annahme der numerischen Werte 



= [4.521-10] 



Da v' — v'a in 50 Jahren den Maximalbetrag von ungefähr 1520° erreicht , so 

 wird also: 



log = 5.944-10 



werden können. 



Ein Blick auf die Tabelle III in diesem Kapitel zeigt, dass demnach der 

 geocentrische Ort Jupiters kaum um 1' geändert wird, und dass der Einfluss 

 unserer Kürzung auf die Bewegung der kleinen Planeten für unsere Zwecke 

 ganz verschwindend ist ; denn das aus ^q' entspringende Glied auf der rechten 

 Seite der Differentialgleichung für q wird nach § 3 des sechsten Kapitels nur 

 den Betrag b^^Q'hsJoen. Es ist ja auch von vornherein selbstverständlich, dass 

 die direkten Saturnstörungen grösser sein müssen. 



5. In bezug auf die Funktion g lassen sich genau dieselben Betrachtungen 

 anstellen: wir werden auf der rechten Seite der Differentialgleichung für (5) 



ebenfalls Grlieder fortlassen können, deren absoluter Betrag kleiner als ist 



und wir setzen für Jupiter : 



(5') = sin/ sin («'-(?'), 



und sehen / und 0' als Constanten an , nämlich als die mittleren Werte der 

 Neigung und der Knotenlänge in der Mitte des in Frage kommenden Zeitraums. 



6. Ich gehe nun zur Betrachtung der Glieder der Form A über. Dieselben 

 treten in erster Linie in der Funktion W auf, und über sie habe ich bereits 

 einige Bemerkungen in den Astronomischen Nachrichten No. 3315 gemacht. Wir 

 wollen annehmen, dass der vernachlässigte resp. zu vernachlässigende Teil von 

 W, der die Form A hat , durch die Gleichung : 



Abhdlgn. d. K. Ges. d. Wiss. zn Göttingon. Matli.-pliys. Kl. N. F. Band I.a. 



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