THEORIE DER AUTOMATISCHEN SEISMOGEAPHBN. 



gleich diejenigen der Gesammtintensitäf sind also im Maximum näherungsweise : 

 (6) 



die seismischen Neigtingen der Vertikalen parallel der [s, x)- und der {z, i/)-Ebene 

 sind bei entsprechender Annäherung im Maximum in Bogenmaass : 



und in WinJcelseJcunäen : 



(7') 2060007:^' = 206000^(^^1, 2060007;^' = 206000 



11. Einführung der äquivalenten Pendellänge. Im Folgenden ivird es oftmals 

 lequem sein, anstelle von ScMvingungsperioden Längen in die Rechnung einzuführen ; 

 ivir werden dann die Länge A desjenigen einfachen Pendels veriverthen, das eine 

 gleiche Schwingungsperiode T hat, also sich selbst überlassen in gleichem Tempo 

 schwingt. Hiernach besteht zwischen A und T die Beziehung 



(8) .= 2.V/f. . = (¥) = 



A 



In unserem Falle der Sinusschwingungen erhalten wir für die 3Iaximal- 

 änderungen der Vertilcalliomponente der Schivere und zugleich ihrer Gesammtinten- 

 sität sehr einfach : 



(9) 4 



und für die Maximalneigung in Bogenmaass: 



(10) e'=|,T;^'=f, 



in "Winkelsekunden : 

 (10') 206000 J'f = 206000-|- , 206000'i;^' = 206000 J- . 



Denkt man sich ein Hülfspendel von der Länge A so aufgehängt, dass der 

 Befestigungspunkt an den seismischen Bewegungen nicht theilnimmt, so wird 

 wegen der Gleichheit der Schwingungszeiten der Pendelkörper dauernd die Hori- 

 zontalschwingungen ^, ri mitmachen, wenn man ihn eine kurze Zeit dazu zwingt. 

 Er wird also an seinem Faden hängend, dauernd in relativer Euhe bleiben, 

 sodass die Richtung des Fadens jederzeit die Richtung der seismisch abgelenkten 

 Vertikalen angiebt. Die Neigungsänderungen des Fadens zeigen uns dann ohne 

 Weiteres die seismischen Neigungsänderungen der Vertikalen. — 



