THEORIE DER ATTTOMATLSCHEN SEISMOGRAPHEN. 25 



sei der Neigungswinkel parallel der (s, a;)-Ebene, |' wie vorhin die Aus- 

 weichung des Pendelkörpers relativ zum Gestell, die Ausweichung relativ 

 zur Gleichgewichtslage bei seismischer Ruhe. Wegen unserer Annahme über 

 die Lage der Drehungsaxen und nur kleiner Bewegungen ist dann 



r = r 



zu setzen. Die Neigung der Pendelstange gegen die Normale ist 



dementsprechend ergiebt sich als bewegende Kraft || der rr-Richtung 



und wir erhalten 

 (40) = -Mi-'-)- 



Wird hierin ^' für |* und LajJ^'^ für 1' gesetzt, so folgt als Beivegungs- 

 gleichung des Indikators bei Drehungen um den RuhepunM des Pendelkörpers : 



d^a g J<^' . 



Finden ausser den Drehungen noch Äenderungen der Schwerkraft statt, so 

 ergiebt die Komponente z/ (7^ parallel x die bewegende Kraft M^g/, dieser Aus- 

 druck ist also rechts in (39) hinzuzufügen, und es entsteht dann als Indikator- 

 gleichung anstelle von (41) 



,AM\ d^a q J"' . , , 



(41')^ ^ =-f « + -^(^^. + ^^J. 



22. Indikator gleichung für beliebige Störungen. Im allgemeinen Falle be- 

 liebiger Bewegungen und Schweränderungen sind die Ueberlegungen der beiden 

 letzten Artikel zu kombiniren. Damit dies möglich wird, müssen die Gestell- 

 bewegungen in Bezug auf den Punkt X, Y, Z zerlegt werden. Hierbei ist zu 

 berücksichtigen, dass wir nach früheren Festsetzungen (Artikel 16) die Ver- 

 schiebungen ^, ij, t, und die Drehungen i^, i^, &^ zur Wahrung des Zusammen- 

 hangs unserer Formeln mit den seismischen Bewegungen einer Zerlegung der 

 Gestellbewegungen in Bezug auf den Referenzpunkt der Erdoberfläche zuordnen. 

 Als Parallel Verschiebung in der aj-Richtung ist also nun nicht wie in Artikel 20 

 einfach |, sondern nach Artikel 16 unter Rücksicht auf die Drehungen | + Zi—YS-^ 

 zu nehmen. So ergiebt sich als Ausweichung des Pendelkörpers relativ zur 

 Gleichgewichtslage bei Abwesenheit von Störungen 



Abhandlgn. d. K. Ges. d. Wiss. zu Göttingen. Math.-phys, Kl. N. Fl. Bd. 2,i, 4: 



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