THEORIE DER AUTOMATISCHEN SEISMOGRAPHEN. 



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richtung Tc des Pendels angeben, und die zu x und y gehörigen Indikatorver- 

 grösserungen F*'*, F'*"' werden wie vorhin durch die Formeln F'"' == Fcos(ä-, a;) 

 yiy'i _ ]7cos ^) bestimmt werden. 



Die Aufhängung der Masse M als Körper eines einfachen Pendels kommt 

 nur insofern in Betracht, als damit bei Ablenkungen des Pendelkörpers um die 

 Strecke |' eine mit |' proportionale zurücktreibende Kv&it g M^' jL erweckt wird. 

 Das Gleiche kann auf sehr verschiedene andere Weise erreicht werden, durch 

 komplicirtere Führungen, durch Anwendung von Federn und so weiter. Die 

 Aufzeichnungen des Seismographen müssen offenbar in allen diesen Fällen die- 

 selben sein. Ist also die zurücktreibende Kraft =—/" |', wobei /"einen konstanten 

 Proportionalitätsfaktor bedeutet, und setzen wir 



(47) 



9_ 

 L 



T 



so giebt uns L diejenige Länge eines einfachen Pendels an, welche einen Seis- 

 mographen derselben Wirksamkeit ergeben würde, und T die Periode der Eigen- 

 schwingungen. L ist jetzt nur Rechnungsgrösse und wird daher als die „äqui- 

 valente''^ FendeUänge bezeichnet werden müssen. 



Die Bewegungen der einfachen Pendelseismographen waren bestimmt, wenn 

 ausser L bezüglich T und F noch die Ruhelage des pendelnden Körpers 

 durch die Koordinaten X, Y, Z in Bezug auf den Referenzpunkt gegeben war. 

 Gerade so muss es auch hier sein, sodass die Formeln (44) — (46) unverändert 

 gültig bleiben. Zu bemerken ist nur, dass wie L nun auch die Indikatorlänge 

 J" ihre unmittelbare Bedeutung verliert; wir werden J" daher jetzt die zur Schwin- 

 gungsrichtung des pendelnden Körpers gehörige „äquivalente Indilcatorlänge" nennen 

 müssen. 



26. VertiJcalseismograpJien. Unsere theoretische Behandlung der Seismographen 

 mit horizontaler Führung des pendelnden Körpers lässt sich unmittelbar auf 

 solche mit vertikaler Führung übertragen. Bei diesen wird die herabziehende 

 Wirkung der Schwerkraft irgend wie, zum Beispiel durch eine Feder nach An- 

 deutung von Figur 4 aufgehoben werden müssen. Für die Theorie ergiebt sich 

 dabei nichts wesentlich Neues, solange unsere bisherige Voraussetzung gewahrt 



bleibt, dass am Gehänge alle Masse 



gegenüber derjenigen des pendelnden 

 Körpers vernachlässigt werden darf. 



Fänden nur Parallelverschiebungen 

 statt, so käme nur die durch g ge- 

 messene Vertikalkomponente zur Gel- 

 tung, und es ergäbe sich für M die 

 Figur 4. Bewegungsgleichung 



(48) = -ß', 



