32 E. WIECHERT, 



(56) 



de df df 



d^'i dy d^ft- 



(ff (If ' 



wobei gemäss den in Artikel 19 festgesetzten Bezeichnungen 



?^V_ ^= iL 



T) L M' 



/^'7\ J T-'^ 7'^' 7*'' 



(b7} < yu) _ _ jzcos (Z, x\ F*' = 4- = "^cos = ^ = Fcos(?,^), 



* Ld Li Li 



^ F''Z-F"X, TF<'f' = F^'Z-F'^r, TF(*-> = F^'X-F'T 



gesetzt worden ist, sodass F", F"', F" die „Indikatorvergrösserungen^ , J*"', J''*'', J^'* 

 die „äquivalenten IndikatorUngen'', TF<''', TF'^'!'), TF^'^^' die Enipfmdliclikeüen gegen 

 sehr schnelle Neigungen und Drehungen sind. 



Wiederum werden wir zwischen Störungsgliedern I. Klasse, ivelche die Fak- 

 toren V^'\ F-"', F'*, bezüglich J"\ J''\ J"'^' enthalten, und Gliedern II. Klasse, toelche 

 die Faktoren W^''\ TF^'y^ enthalten, unterscheiden können, von denen für die 



geivöhuliche Praxis allein die Glieder 1. Klasse in Betracht kommen. 



Nach (57) erscheinen F^', F'* sowie J'^\ J"'\ J"' und TF'-), TFW, TF^'^-) als 

 Komponenten gewisser Faktoren V, J, W, von denen F und J der Schwingungs- 

 richtung l der Masse M parallel liegen und W sowohl auf dieser Richtung als 

 auch auf der Verbindungslinie zwischen dem Referenzpunkt und dem Ruhepunkt 

 von M senkrecht steht. F ist gleich der Vergrösserung der Bewegung von M 

 im Indikatordiagramm, die Grössen von J und TF werden durch die Beziehungen: 



(58) J"= VL, TF=: VEsin{l,e) 



bestimmt, wobei 



(59) E = \Jx' + y' + 0' 



die Entfernung des Ruhepunktes der Masse M von dem Referenzpunkt in der 

 Erdoberfläche und (l, e) den Winkel zwischen der Verbindungslinie und der Bahn- 

 linie von 31 darstellt. 



Besonders einfach gestaltet sich die Indikatorgleichung, ivenn man die Bichtungen 

 der horizontalen Projektionen von V imd W zu Hülfe nimmt. Bezeichnen wir sie 

 mit k und k' und die zu k gehörige Komponente der Parallelverschiebuug mit x, 



