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E. WIECHERT, 



Schnellen Neigungsänderungen folgt der Indikator also nicht unmittelbar. Dies 

 gilt aber nur, wenn wir uns auf die Grlieder erster Klasse beschränken. Das 

 Glied zweiter Klasse —W''''^dHjdf ergäbe: 



(162") a-a, = _ -pr(")((0 - (Oo)- 



43. Periodische Farallelv er Schiebungen. In der Einleitung wurde erwähnt, 

 dass bei den Erdbebenbewegungen und den seismischen Störungen infolge des 

 Branden s von Meeres wogen vielfach Wellenzüge mit regelmässigen Sinus- 

 schwingungen bemerkbar sind. So müssen wir denn auch hier, wie schon öfters 

 bei früheren Gelegenheiten, die Sinusschwingungeu besonders berücksichtigen. 

 Für Parallelverschiebungen ist 



^^^^^ W = -[t)''-^ W = -L^'-Tlf- 



Der Satz der Superposition erlaubt, Schwingungen einer bestimmten Periode 

 herauszulösen und für sich zu betrachten. So setzen wir denn 



(164) 6 = /St,sin2;t~+ C„cos2?r-^ 

 oder 



(164') 6 = Sßl+Clsm27c^4^- tg27t^ = ^. 



Sj Sl+Cl bezeichnet dann die Maximalamplitude, 2 SjS^ + Cl den Schwingungs- 

 bereich, T die Periode der Störungen. 



Es ist klar, dass das Gehänge des Seismographen und damit der Indikator 

 ausser etwaigen Eigenschwingungen ebenfalls Schwingungen der Periode T aus- 

 führen wird. Von den beigemischten Eigenschwingungen soll vorläufig abgesehen 

 werden; für a müssen dann analoge Formeln wie (164), (164') gelten, die Kon- 

 stanten seien S^, C„, ö^. Durch passende Verfügung über den Anfangspunkt der 

 Zeitskala haben wir es ganz in unserer Hand einer der Grössen ö„, einen 

 beliebigen Wert zu ertheilen ; hieraus Nutzen ziehend setzen wir = 0 und 

 erhalten dann 



(165) a = S„sin27t^; 



Unsere Bevorzugung von a entspricht genau dem Bedürfniss der Praxis, denn 

 in dieser wird das Indikatordiagramm in der Regel das zunächst Gegebene sein. 



Die Annahme (164) und (165) über <J und a führen die Indikatorgleichung 

 (163) über in 



