THEORIE DEE AUTOMATISCHEN SEISMOGRAPHEN. 



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Da beim Einsatz der seismischen Störung der Indikator zunächst kleine Schwin- 

 gungen vollführt, so folgt, dass er mit einem Minimum der Amplitude beginnt, 

 um dann in der Zeit 



TT 



10=+!. 



das erste Maximrm (von nahe der Grösse 2SJ erreichen. Ist T = T, so geht 

 das Anwachsen der Rechnung nach ins Unendliche, in Wirklichkeit so weit, als 

 es dem Bau des Instrumentes und die Genauigkeit der bei der Berechnung zu 

 Grunde gelegten Indikatorgieichung entspricht. — Wie schnell das Anwachsen 

 erfolgt, erfahren wir für T = T mittels (171) oder (172), denn diese Gleichungen 

 ergeben für T = T: 



1 F'^' S, cos 2jt ^ sin 2« - F<" S, s^n 2% ^ cos 2% 



(175) ; 



-F-S„^-:^cos2;r|. 



Das Anwachsen der Amplitude wird durch das letzte Glied rechts dargestellt ; 

 die Zunahme innerhalb einer Periode T beträgt danach : 



also nahe dreimal so viel, als der einfachen Indikatorvtrgrösserung F'"' als Endiverth 

 entsprechen würde. Das gleiche Resultat gilt auch für Perioden T, welche der 

 Eigenperiode nur nahezu gleich sind, und bei beliebiger Art des Einsatzes der 

 Störungen, Wir erkennen hiernach, dass ivenige seismische Schwingungen in einer 

 der Eigenperiode benachbarten Periode hinreichen, um dem Indikator eine gegenüber 

 F'"' vielfach vergrösserte Amplitude m ertheilen. 



45. Periodische Neigungen. Bei Untersuchung des Einflusses periodischer 

 Neigungen werden wir ganz ähnlich vorgehen, wie in den beiden letzten Artikeln. 

 Hier ist 



d'^a f2jtV T7, 1 ■ 9 , • 



und 



t t 



(177) i, = S, sin2;r^ + C.- cos2jr-^ 



zu setzen. Wird zu (177) unter passender Verfügung über den Anfangspunkt 

 der Zeit 



(178) a = S^sm27t-^ 

 hinzugenommen, so liefert (176) : 



(179) S, --- ~jU)~~f^2 — ■ = "~ j^"~Ä — ' ~ ^' 



Abhandig. d, K. Ges. d. Wiss. zn Göttingen. Math.-Phys. Kl. N. F. Band 2,i. 9 



