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E. WIECHEET, 



(180) S„ = = -J'" j^^, = -«^'"x^Ä- 



Für sehr langsame Neigungsschwingungen erscheint hiernach die Empfindlichkeit 

 St, wie zu erwarten, = J"*", für sehr schnelle Schwingungen ist sie = —J'^^A/L 

 — _ F<*>A. _ Bis herauf zum Warthe T = T nimmt die Empfindlichkeit nume- 

 risch zu, dann ab; für T = T wird sie unendlich gross. 



Bei einem plötdichen Einsatz der Neigungsschwingungen zur Zeit t = sind 

 hier als Anfangswerthe für a, daldt einfacher wie vorhin = 0, (da/dt)^ = 0 

 zu setzen, so ergiebt (161) : 



f f f l t t t 



(181) a == S„ sin 23f ^ - Y cos 2%-^ sin 2jr - sin 2jt cos 2jt ^ " . 



Die Amplitude der erregten Eigenschwingungen ist hiernach 



(182) S: = -^S^\/l^~Jsin^27t^ + cos^27C^ = Y V(( y) - l) 2;r ^ + 1 • 



Die grösste und die kleinste mögliche Amplitude werden durch 



T 



und 



angegeben. Die erregten Eigenschwingungen haben also umgekehrt wie bei den 

 Parallelverschiebungen eine grössere oder kleinere Amplitude als die erzwungenen 

 Schwingungen der Periode T, jenachdem T kleiner oder grösser ist als T. Für 

 T = T werden die Amplituden wiederum einander gleich. — 



Die vorhin gefundenen Schwebungen bei Perioden T, die nahe an der Eigen- 

 periode des Seismographen liegen, treten auch hier in der gleichen Weise auf. 

 Im Falle T nahe = T ist ergiebt sich zunächst nach dem Einsätze für die 

 Amplitude innerhalb jeder Periode T eine Zunahme um 



§ 6. Einwirkung der Dämpfung. 



46. Indiltatorgleichung. Bis hierher wurde zur Vereinfachung der Unter- 

 suchungen stets angenommen, dass die innere Bewegung des Seismographen ohne 

 jede Hemmung erfolge. Einmal bestehende Schwingungen müssten dann unendlich 

 lange andauern und sich so allen weiterhin durch seismische Störungen und 

 Schwereänderungen erregten Bewegungen unverändert überlagern. In Wirklichkeit 

 trifft das nicht zu; stets treten Bewegungshindernisse mannigfacher Art auf, 



