THEORIE DER AUTOMATISCHEN SEISMOGRAPHEK. 



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welche die "Wirkung vergangener Zeiten mehr und mehr vermindern und schliesslich 

 unmerklich machen. Es ist ohne Weiteres klar, dass hierin für die Seismographen 

 nicht nur kein Nachtheil, sondern sogar ein Vortheil liegt, und es entsteht so 

 für uns die Aufgabe, die ßewegungshemmnisse zu studiren, um festzustellen, wie 

 sie bei der Verwerthung der Diagramme zu berücksichtigen sind, und in welcher 

 Art und Stärke sie wünschenswerth erscheinen. Von einfachen Anschlägen, die 

 den Bewegungsbereich des Gehänges begrenzen, werden wir, als etwas Aeusser- 

 liches, absehen können. 



Für die Praxis sind zwei Klassen von Bewegungswiderständen sehr scharf 

 zu unterscheiden. Bei der einen vermehrt und vermindert sich der Bewegungs- 

 widerstand in bedeutendem Masse mit der Greschwindigkeit der Bewegung, und 

 sinkt mit dieser zu Null herab. Bei der anderen ist der Widerstand in der 

 Hauptsache von der Greschwindigkeit unabhängig und bleibt selbst im Ruhezu- 

 stände bestehen. Die erste Klasse der Widerstände wird vor allem durch die 

 Zähigkeit der Flüssigkeiten und Gase geboten, die zweite Klasse durch die 

 Reibung fester Körper aufeinander. Wir wollen die Hemmung der Bewegung 

 im ersten Falle als „Dämpfung"' bezeichnen, und wollen im zweiten Falle sagen, 

 sie sei durch „Reibung'' verursacht. Es wird sich zeigen, dass die Dämpfung 

 sehr nützlich ist, weil sie die Nachwirkung seismischer Störungen beschränkt, 

 dass die Reibung dagegen ungünstig ist, weil sie starken Störungen gegenüber 

 ungenügend wirkt, und die Aufzeichnungen schwacher Störungen in unliebsamer 

 Weise beeinträchtigt. 



In diesem Paragraphen soll zunächst der Einfluss der Dämpfung untersucht 

 werden. Wir werden dabei den Widerstand gegen die Bewegung von dem Ausschlag 

 unabhängig und mit der GesckunndigJceit proportional setzen. Wenn die Zähigkeit 

 der tropfbaren oder gasförmigen Flüssigkeiten, oder die elektromagnetische 

 Dämpfung benutzt wird, lässt sich dieses Gesetz bei zweckmässiger Konstruktion 

 sehr leicht mit jeder wünschenswerthen Schärfe realisieren. Für die Praxis 

 kommen wohl nur diese Fälle in Betracht, sodass unsere Annahme ihren Be- 

 dürfnissen gerecht wird. — 



Bei der Aufstellung der Indikatorgleichung ist es genügend, wenn wir uns 

 auf die Voraussetzung eines Freiheitsgrades beschränken, denn wiederum und 

 in gleicher Weise wie früher lässt sich der Fall mehrerer Freiheitsgrade auf 

 den eines einzigen zurückführen. 



Wir knüpfen an die Ueberlegungen des Artikels 33. sei die Resultante 

 der dämpfenden Kräfte in Bezug auf den Indikator, dann ist nach der gemachten 

 Annahme zu schreiben 



(183) g- = _<p^, 



wobei q) eine gewisse Konstante bedeutet. Anstelle der bisher benutzten Indi- 

 katorgleichung tritt hiernach 



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