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E. WIECHERT, 



df ~ m'' m dt \df ^' ^-j \df 



(184) ' 



Das zweite Grlied rechts bildet den einzigen Unterschied gegen früher. Im 

 Falle eines einfachen Pendels ist wiederum 



m L 



So wollen wir denn auch wieder L die „äquivalente Pendellänge" nennen 

 und die übrigen sich anschliessenden Beziehungen für F, J, F''', J"* beibehalten 

 (vergl. z. B. Art. 40). Dass J'*' wie bisher die statischen Empfindlichkeiten 

 gegen Neigungsänderungen angeben, und g J''''' die Empfindlichkeit gegen Schwere- 

 änderungen in der Richtung s bedeutet, ist aus (184) sogleich ersichtlich. Nicht 

 so unmittelbar erkennbar ist, ob F*"', F'*', V"\ W^''\ W^^y\ W^^'^ negativ ge- 

 nommen ihre Bedeutungen als Vergrösserungen sehr schneller Parallelverschie- 

 bungen, Neigungen und Drehungen um die Vertikale beibehalten, doch werden 

 wir bald erfahren, dass auch dieses zutrifft. Die Entwickelungen des Artikels 

 36 über den Einfluss der Aufstellung auf die Koefficienten bleiben gültig, 

 sodass auch der Vergleich mit einem Seismographen punktförmiger Masse wie 

 früher vorgenommen werden kann, und der gemeinsamen Richtung von F und 

 J wieder der Name y,äquivalente ScJmingungsrichtung" zukommt. — 



Nur in einem wesentlichen Punkte finden wir gegen früher ein anderes Ver- 

 halten: Die Schwingungsperiode T wird nicht mehr durch die früheren Be- 

 ziehungen mit /' und L verbunden. 



47. Eigenheivegimgen. Es hängt dies mit dem Einfluss der Dämpfung auf 

 die Eigenbewegungen zusammen, den wir nun näher untersuchen wollen. Bei 

 Abwesenheit äusserer Störungen gilt die Gleichung: 



d\i f cp da 



(18B) -j-j- = — ^a — — 



^ m m dt 



Ihre Lösung ergiebt sich in 



— A _1 



(186) a = Ae ""sin 2jr - = e ^ &m2n^-\- Gaos^n^ 



wobei e die Basis des natürlichen Logarithmensystemes, also die Zahl 2,71828 . . . 

 ist, und A, d, S, C, T, r Konstanten darstellen. A, ö bezüglich S, C bleiben 

 willkürlich und entsprechen der Unbestimmtheit des Anfangszustandes. T und 

 T sind durch /', qp, m festbestimmt: 



