THEORIE DER AUTOMATISCHEN SEISMOGEAHPEN. 



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finden bei w-mal kleinerer Relaxationszeit in w-mal kleineren Zeiten statt. Dieses 

 gilt bis zur Grenze der Aperiodicität : 



T 



0 



2ä* 



Von da ab, wenn 



T 



T< — ° 



ist, und die Eigenbewegungen aperiodisch sind, wirkt die Dämpfung durch die 



beiden Faktoren e~^*^~*^^''\ e~^*'~*'^'^'\ bezüglicb e~^*~*'^'''\ e~^^'~*'^^^i Nun 

 ist zwar kleiner als Tßn und nimmt mit r weiter und weiter ab ; anders 

 aber steht es um t[, denn diese Zeit wächst nach (197), wenn t abnimmt, und 

 ist nach (199) stets grösser als 



\27t) r ■ 



Wenn also die Dämpfung die Grenze der Aperiodicität überschreitet, so beginnt die 

 Nachwirkung der AnfangsBustände und der Störungen sich wieder über längere Zeit- 

 räume SU erstrecken und dehnt sich ohne Aufhören und ohne Grenze weiter und 

 weiter aus. 



Für uns knüpft sich hieran der äusserst ivichtige Schluss, dass man zur Erzielung 

 einer möglichst schnell verschwindenden Nachwirkung die Dämpfung nicht über die 

 Grenze der Aperiodicität: 



T 



hinaustreiben darf. 



50. Periodische Störungen. Von besonderer Wichtigkeit für die Praxis ist 

 auch jetzt wieder die mit den Artikeln 43 — 45 gleichlaufende Untersuchung des 

 Einflusses periodischer Störungen. Wieder beginnen wir mit den Parallelver- 

 schiebungen und sehen zunächst von den etwaigen sich superponirenden Eigen- 

 bewegungen ab. In 



. l^W 2da_ d^ 



^"^^ ^ df ~ ~\TJ'^ T dt ^ df 



setzen wir also 



(217) ß = Sa sin 2;r ^ + C„ cos 27t ^ , 



oder 



t + d , ^ d C, 



(217') 6 = \ßl+Cl sin 2n-^', tg27c^ = 



10* 



