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E. WIECHERT, 



auf den Fall T = T^, gewählt, wo eine Beziehung auf wegen seines unendlich 

 grossen Werthes zu vermeiden war. Jetzt, wo dieser Umstand nicht mehr 

 störend ist, soll unter Benutzung von ein kürzerer Weg eingeschlagen werden. 



Wiederum nehmen wir an, dass die Störungen den bis dahin ruhenden 

 Seismographen plötzlich mit voller Stärke treffen, sei der Zeitpunkt des Ein- 

 satzes, weiterhin gelte : 



(240) 0 = S„ sin 2;r ^ + Co cos 2ä ; 



es handele sich also um ParallelverscMebungen. Die nach der Zeit erfolgen- 

 den Indikatorbewegu.ngen sind aufzufassen als Superposition einer erzwungenen 

 Schwingung, deren Ausweichung mit a*"', und einer Eigenschwingung, deren 

 Aiisweichung mit a' bezeichnet werden soll : 



(241) a = a"" + rt'. 



Den Anfangspunkt der Zeit passend wählend, können wir 



(242) = ;S„sin2;t^ 



setzen und zwischen S^, S^, C„ den in Artikel 50 festgestellten Zusammenhang 

 annehmen. Für a' gilt die Formel 



t tn t — 



(243) a' = Sie sin27t^+C^e ^ cos2;r-^^- 



1 1 



Unsere Aufgabe ist es, Sl und Cl zu bestimmen. 



Bei sehr schnellen, sich über einen sehr kurzen Zeitraum erstreckenden 

 Störungen ist nach (215) a - F'^'ö + const, da/dt = -V'' (deldt) + 6/t 

 + const. Diese Formeln wenden wir auf den Einsatz an. Unmittelbar vorher 

 ist a = 0, dajdt = 0, ö = 0, dejdt — 0, unmittelbar nachher 6 = 0^, dejdt 

 — {dQjdt)^, so folgt für den Zeitpunkt unmittelbar nachher a„ = — F'''<jg, (daldf\ 

 = -V"\d6ldt\+2V'''6jr. (241) in Verbindung mit (242), (243) sowie (240) 

 und (219) ergiebt daher 



(244) 



Betrachten wir zunächst die für uns besonders wichtigen Fälle mittlerer 

 Dämpfung, welche in der Tabelle auf Seite 80 durch Einrahmung hervor- 

 gehoben sind. Es liegt dann Tj^Ttr in der Nähe von_l/2, TjT^ in der 

 Nähe von 1, sodass S[, Gl und die Gresammtamplitude \JS'^^ + C'^^ der beim Einsatz 

 der Störungen erregten Eigenschwingungen für Perioden T unterhalb sowie 



