THEORIE DER AUTOMATISCHEN SEISMOGRAPHEN. 



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Umkehrpunkt zum näcksten abwechselnd um die verschobenen Mittellinien, 

 M^M+ und M_M_ der Figur, von Statten. Da diese um r von der wirklichen 

 Mittellinie abstehen, so nimmt der Ausschlag siinächst hei jeder Sclmingung von 

 einer Seite zur andern um 2 r, um den doppelten maximalen Reibung sausschlag ab. 

 Zum Schluss, bei der letzten Schwingung, kann die Abnahme geringer sein. 

 Dieses trifft, wie leicht ersichtlich, dann ein, wenn die wirkliche Mittellinie nicht 

 mehr überschritten wird. 



Sind die aufeinander folgenden Ausschläge, und werden positiv 



gerechnete Beträge durch Einklammerung in geraden Strichen bezeichnet, so ist 



(254) 

 (254') 



= ll«o|-2^h l«2l - Ii 



~2r\ = ||aj-4r|, 

 2nr\, 



wobei die Formeln auch noch für die letzte Schwingung gültig sind. Man muss 

 von dieser absehen, sobald die wirkliche Mittellinie nicht mehr überschritten wird, 

 wenn man in Anlehnung an (254') schreibt: 



(254") 



2n 



l«o|-h«l)- 



Von besonderem Interesse ist der Verlauf der ScheiteUinien im Diagramm, 

 das heisst, der Linien, welche die Punkte grösster Ausweichung nach derselben 

 Seite verbinden. Sie liegen symmetrisch zu der ivahren Mittellinie (MM) und sind 

 in unserem Falle gerade. Ihre Neigung wird bestimmt durch die Bedingung, dass 

 sie der Mittellinie in einer Schwingungsperiode T um Ar näherkommen. Die 

 Stücke der Scheitellinien jenseits des Schnittpunktes haben für die Indikator- 

 Schwingungen nur noch bis zu den verschobenen Mittellinien direkte Bedeutung ; 

 was darüber hinausliegt, ist nichts weiter als eine mathematische Fortsetzung, 

 denn die Schwingungen hören auf, sowie ein Umkehrpunkt zwischen die ver- 

 schobenen Scheitellinien fällt. 



Die Geradlinigkeit der Scheitellinien und der im Endlichen liegende Schnitt- 

 punkt geben für die Reibung im Grehänge einen sehr charakteristischen Unter- 

 schied gegenüber der Dämpfung. Bei dieser sind die Scheitellinien, welche in 

 Figur 7 für das Dämpfungsverhältniss 

 £ : 1 = \^ : 1 dargestellt sind, Exponential- 

 kurven der Gleichung 



(255) 



a = ± a„e 



die sich der Mittellinie zwar immer mehr 

 annähern, aber sie niemals völlig erreichen. Figur 7. 



Für die Praxis ist es meist bequemer, statt mit „Ausschlägen" a^, a^, a^, 

 mit „Sch^vingungslveiten'^'^ 



(256) 



Z = a„ — a. 



, ?2 I ^2 ^3 



