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E. WIEOHEBT, 



Nach dem vorigen Artikel haben wir es in jedem Intervall zwischen zwei solchen 

 Zeiten mit einer Eigenschwingung des Indikators um eine verschobene Mittel- 

 linie zu thun. Die so nach einander in Betracht kommenden Stücke der Mittel- 

 linien sind ausgezogen, die übrigen nur gestrichelt. Die Eigenschwingungen 

 mit den maximalen Ausschlägeen A**"* in ihrer weiteren, hier nicht zur Geltung 

 kommenden Ausdehnung sind zum Theil gestrichelt angedeutet. Die Kurve mit 

 der Amplitude J.*''* , welche der fingirten Indikatorbewegung entspricht , ist 

 ausgezogen. Zu den Sprungzeiten muss mit den Kräften auch die Indikator- 

 beschleuuigung d^a/df den Werth wechseln, etwas ähnliches gilt aber nicht auch 

 von der Greschwindigkeit da/dt und dem Ausschlag a. Hieraus und aus der 

 Symmetrie der Bewegung ist leicht ersichtlich, dass der Indikator in der Reibungs- 

 bewegung zu den Sprungzeiten die wahre Mittellinie mit unveränderter Richtung 

 passiren muss. 



Diese Ueberlegungen lehren , dass die su den JReibungsTträften gehörige fingirte 

 Bewegung zivar aus Theilen von Simisschwingungen besteht, aber nicht eine einheit- 

 liche Simisschivingung darstellt, also auch nicht durch eine Formel der Art (270) 

 beschrieben werden kann. 



Die Eigenbexvegungen, von denen die fingirte Indikatorbeivegung Stücke heraus- 

 löst, entsprechen bei passend gewählter Anfangszeit der Formel 



(271) a"-'±r = A"->cos2ä^; 

 unter Rücksicht hierauf ist aus der Figur abzulesen: 



(272) A«cos2;r^ = r, 



sodass für die Amplitude J.'*"* der fingirten Reibungsbewegung folgt: 



T 



1— cos 2ä j7= 



(273) ^« = A«-r = r 



C0S27E^ 



Ist die Störungsperiode T klein gegenüber der Eigenperiode T, so empfiehlt es 

 sich, in (273) den Faktor des maximalen Reibungsanschlages r durch eine Reihen- 

 entwicklung zu ersetzen ; 



(274) A'-' = 



Bei Ideinen Störungsperioden T nimmt die Amplitude der fingirten Reibungsbewegung 

 hiernach proportional mit dem Quadrat der Periode ab. 



Für die Greschwindigkeit des Indikators an den Uebungsstellen von einer 

 einheitlichen Schwingung zur anderen, ergiebt sich mittels der Formel (271): 



