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E. WIECHERT, 



(285) tg 237; 



T _ 

 T e ^'-e ^\ ^ T 



r£i TT ' 



T e'^^-e~^ T 

 ^ + 2^ , T _T ^g^^4y 



4r , 4t 

 T T 



(286) A'n — __±^ ^ o "^4 



cos2ji; \-e cos23r ' 



Die erste Gleichung erlaubt die Berechnung von /J't, die zweite giebt dann A*''. 

 Für die Amplitude und die Greschwindigkeit an den Uebergangsstellen folgt: 



T T 



(287) a<'> = A<^'i ^ ^^-4 V- ^ ^^+4! 



J- JL 



T 



,,,,, T ^ V- T „ ^'^+4^T . „ ^'^+4 



wobei in der zweiten Formel rechts nach Belieben die oberen oder die unteren 

 Vorzeichen genommen werden können. 



Die Bewegung des Indikators unter Mitwirkung der Reibung ergiebt sich 

 durch Superposition der so bestimmten fingirten ßeibungsbewegung über die 

 Bewegung : 



(289) = ^„sin23r^, 



welche ohne Reibung stattfinden würde. Die Ueberlegungen gestalten sich dabei 

 ähnlich, wie diejenigen, welche an Figur 10 geknüpft wurden. Wir wollen 

 wieder mit die Zeitdifferenz der Uebergangszeiten von einer Abtheilung der 

 fingirten Reibungsbewegung zur anderen gegenüber den Zeiten grösster Aus- 

 weichung in der reibungslosen Bewegung bezeichnen, sodass die Phasen- 

 verfrühung der grössten Ausweichungen infolge der Reibung darstellt, dann 

 ergiebt sich zur Bestimmung von wiederum die Formel 



(290) ^.sm2^^ = 2^ — 



Die Berechnung der Verkleinerung der grössten Ausschläge infolge der Reibung 

 gestaltet sich aber dennoch komplicirter wie früher, weil noch berücksichtigt 



