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E. "WIECHERT, 



Die bisherigen Schlussfolgerungen beziehen sich auf den Fall der geradlinigen 

 und zur Mittellinie senkrechten Bewegung des Indikators. Wir wollen nun 

 der Reihe nach untersuchen, wie sie bei immer komplicirteren Bewegungsformen 

 des Indikators zu ändern sind. 



b) Der zunächst in Betracht kommende Fall ist derjenige, ij^ zvelchem die 

 Indikatorbahn noch geradlinig, aber gegen die Mittellinie geneigt ist. 



% sei der Winkel , den die Richtung der positiven Indikatorbewegung bei 

 ruhend gedachter Schreibfläche gegen die Mittellinie bildet, wiederum der ent- 

 sprechende Winkel für die jeweilige Re- 

 lativbewegung des Indikators (Figur 14). 

 £s ist dann 



1 



(300) ctgT^^ = 



:7:: + ctgz, 



Figur 14. 



SO darf 

 (302) 

 also 

 (303) 



sin;^ da 

 dt 



(301) Q^^^ = -E'cos(x-t)- - 



Ist da/dt sehr klein gegenüber v, 



sm 



1 da 

 sin 7 — ^7 , 

 ^ V dt' 



cos^ - 1, 



-ni • i \da 



= -Ecos;.- -sm ^U- 



gesetzt werden. Die Reibung im Gehänge entspricht also nun bei sehr Meinen 

 Indihatorgeschwindigheiten einer konstanten ablenkenden Kraft und einer Dämpfung. 

 Ist andererseits da\dt sehr gross gegenüber v, so erhalten wir 



(304) 



oder 



+ 



R'; 



bei sehr grossen Indikatorgeschwindigkeiten ergiebt sich also wieder die gleiche Wir- 

 kung wie bei Reibung im Gehänge. 



c) Drittens untersuchen wir den Fall einer kreisförmigen Indikatorbahn 



(Figur 15). 



Am einfachsten wäre es, wenn 

 der Mittelpunkt der Indikatorbahn 

 auf der Mittellinie des Diagramms 

 läge, die Bahn die Mittellinie also 

 senkrecht schnitte. Es scheint aber 

 nicht nöthig diesen Fall noch be- 

 sonders auszuzeichnen; wir wollen 

 vielmehr sogleich den Fall einer 

 „abgelenkten^'- Mittellage betrachten 

 Figur 15. und die j, Ablenkung" , das heisst 



