THEORIE DER AUTOMATLSCHEN SEISMOGRAPHEN. 



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zoütal gestellt ist. Bedeutet T' die gefundene Periode, so liegt der Schwingungs- 

 mittelpunkt um die Strecke 



(328) L' = g[§^J 



von der Drehaxe entfernt. Bedenkt man, dass in dem für die Registrirung vor- 

 bereiteten Instrument bei sehr scbnellen Verschiebungen dieser Punkt in Ruhe 

 bleibt, so wird es sogleich möglich, aus den Abmessungen des Instrumentes und 

 seiner Stellung gegenüber dem Registrirapparat F''' zu berechnen. — Ist eine 

 Dämpfung vorhanden, und wird sie bei der Bestimmung von L' nicht in ord- 

 nungsmässiger Weise verwandt, so giebt' die Methode allerdings nur dann brauch- 

 bare Resultate, wenn die Dämpfung nicht merklich ändert. Darüber wird 

 eine besondere Untersuchung entscheiden müssen. 



Sobald die Konstriildion KompUlcationen ^eigt, empfiehlt es sich, die durch die 

 allgemeine Theorie {Artikel 34) gebotene Formel 



(329) V-^ = lJdi, 



zu benutzen. Es bedeutet hierin m die resultirende Masse des Gehänges und ist 

 die Summe über alle Massenelemente d^i des Gehänges auszudehnen, jedes mul- 

 tiplicirt mit der zum Ausschlag a gehörigen Verschiebung ö' relativ zum Gestell 

 in der Richtung s und dividirt durch a. 



63. Bestimmung der resuUirenden Masse. Die resultirende Masse kann ent- 

 weder durch Rechnung oder experimentell bestimmt werden. Im ersteren Falle 

 kann man die allgemeine Formel 



(330) m = y<?^[i^J±l!|, 



worin ^'"^ + t}''^ + 1'^ das Quadrat der zu a gehörigen Verschiebung von d^ gegen 

 das Gestell bedeutet, meist in mannigfacher Weise bequemer gestalten. 



In der Regel wird das Gehänge aus einer Anzahl von festen Einseltheilen 

 bestehen , deren jeder sich relativ zum Gestell um eine bestimmt gegebene Axe dreht. 

 Es möge in einem solchen Falle l der Abstand irgend eines zweckmässig ge- 

 wählten Punktes eines solchen Theiles von seiner Drehaxe, a die zu a gehörige 

 Verschiebung des Punktes sein, M die ganze Masse des Theiles, der Abstand 

 seines Schwerpunktes von der Axe, ® das Trägheitsmoment um eine zur Drehaxe 

 parallelen Axe durch den Schwerpunkt. Dann ist 



(331) (ijM-t-^© = ^(i/M + @) 



zunächst seine resultirende Masse im ausgewählten Punkt und also 

 (332) 



'~(p^M-f@) 



sein Antheil an der resultirenden Masse m im Indikator. 



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