14 



JULIUS KKAMER, 



/T-l-X-O 



p+2-1-0 



^n-0-1-1-0 



^«■O-l-l-O 



W-O-l-l-O 



= - X 



'-^«•l-O-O-l 



'^«•i-o-o-l 

 '-'«■i-o-o-i 



^n-o-i-o-i 



/^-l-l-O 



'-^«•o-i-o-i 



/^-2-l-0 



2 -^»+M-1 



1 Y 



— 1 y 



— i Y 



^ -^m-l-l l 



= — iX 



2 ■'■^»-2.1-1 



Des weiteren ist: 



(25a) 



'^u-0-0-1-0 







= Y 



/Tf2.1-0 



'-'o-i-o-o-i 



2 1-1.1 







= 0 







'-^O-l-O-O-l 



= i F 



2 -^l l l 





fH-1-0-1 



^O-O-O-O-l 



OY 4- y 





= 0 





= 0 





'^o-o-o-o-t 



= 0 



/^-2•l•o 



= 0 



/T-2-1-0 



= 0 



p+2-1-0 



= ^1.2.0 



/^+2-l-0 



'^o.e-1-0-1 



— ■2' -^2-1-1 



/T+1-1-0 

 ^O'O-l-l-O 



= ^1.2.0 



^0-0-l-9.l 



2 "'H-l-l 



'-'o-o-i-i.o 



= 0 



/l-l-l-O 

 O-O-l-O-l 



= 0 



^O'O-l-l-O 



= 0 



O-O-l-O-l 



n /^-2•l.o 



^1-ü-l-O-l 



"Wie aus den Formeln 23, 24, 25 hervorgeht, schreiten die Entwicklungen 

 direkt nach Potenzen von Excentricitäts- und Neigungsmodul fort, was ein Grund- 

 prineip der Methode Herrn Brendels ist. Ausserdem treten noch die Potenzen der 

 störenden Masse auf, ein Umstand, der nur für die charakteristischen Planeten von 

 Bedeutung ist, da nur für sie' eine Mitnahme von Störungen zweiter Ordnung 

 in Bezug auf die Masse nötig ist. Demnach kommen die hier gegebenen Er- 

 gänzungen zu Q, P, Z auch nur für diese Planeten in Betracht, und da bei der 

 Entwicklung der Derivierten schon Glieder dritten Grades vernachlässigt sind, 

 also wir auch in diesen Reihen den dritten Grad fortlassen können, so werden, 

 sie auch nur für charakteristische Planeten der ersten Klasse gebraucht werden^ 

 also für den Hecuba-, Hilda- und Thule-Typus. 



