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pars/3„ = 

 pars ß,, = 



pars /3„ = 

 pars/3,, = 

 pars^^g - 



3<J5(2 + (yj(2 + 3^j' 



JULIUS KRAMEK, 



(2 + 5^J^^-\.o7, 2(l + 2^J^&3.,,y, 



(1 + 8,) (2 + 3d J M\ (2 + 5 J (2 + 35,) 



(2 + 55Jj.[/C,y,+6:Uy3l 2 (l+2(?.)itt5,,„y,, 

 (1 + d,) (2 + 3(J J 3<JJ (2 + (^J (2 + 3dJ 



(2 + 55Jft6-i.,y3 2(l + 25J^&,,„.„r,e 



Q8\ (1 + 5 J (2 + 35 J 35'^ (2 + 5 J (2 + 35,) 



2ft&2.0.or31 



pars /Sj 

 pars 



5^(4- ÖD 

 2(l + 25,)^ft,,,r3, 



35^(2 + 5,) (2 + 35,) 



pars ^3, = - 



2(l +25,)^5,.„.„y3, 

 35^(2 + 5,) (2 + 35,) 



Die Integration in (110) wollen wir nachher bei der Berechnung des y aus- 

 führen. Vergleicht man (108) mit der Integration der Differentialgleichung für 

 (p) im vorigen Kapitel (Formel 62), so sieht man, dass zu den Koefficienten ex- 

 argumentale Zusätze hinzutreten, und dass wir sie schreiben können: 



(113) 



h, = II 



5, 



Dann erhalten wir nach Formel (63) : 



(114) ((,) = -§- 



und durch Vergleichung mit 



(64) (q) = ■)jcos(v — 77) == )c cos (w — ca) +2^m cos (y — ca„) 

 ergeben sich folgende strengen Werte für die und g: 



1+^ . 



— 



e ^ 2-? 



2 + 5, 

 2 + 5, 



+ 



jcos ( 



(114a) 2? = 

 Genähert ist : 



2s„ 



2 ' 



" 2(g„-?) 



Bekannt aus der Theorie der grossen Planeten ist g'„ und x',, und es ist 

 (114b) g„ = Jt^g^-c + ft^^^' 



