THEORIE DER KLEINEN PLANETEN. VIERTES KAPITEL, 113 



Rechnet man diese, sowie die vorige Grleichung durch, so wird man zu fol- 

 gendem Resultate gelangen: 



(165) pars [V. + V,] = ^ sin (2 w -g) +2 ^ sin {2w- 



+ sin (4 «r — 2^) +j'2<,sin(4tf; — 27«) 



+2}^4-,.sin(4^c;-5r_<^J +^y,,.^Bm{4:iv -h-h,) 

 +Syi5.nSin(4if;-2f/J +^y,,.^^m{4.iü -2h,) 



+ ^ Vl^-m-n sin (4«) -f/n) + S J'3,.„.„ Siu {4:1V - - Ä„) 



Die Werthe der Koefficienten sind : 



(166) = f [3«-y,-|^,^Jx 



^ [-2gxV;,-3ä,3 + 3^.(6; + rj + f>c(2&3-7/3,«J] 



2Ö 



_1^ 



2d 



2ö, 

 1 



2^, 



2^ 



^ [2 T sin^ - 3 H- 3 /3, (&,, + b^,)] 

 1 



2d\ 

 1 



1 



2 a, 



2 (t + T„) ^y^o sin + ^ sin sin t - 3 Og^.^ + 3 /3j {b,,,„ + b,,J 



2 T„ ^[y'so sin t„ + ^ sin t,; j sin t„ + sin t„ + sin i^^ sin i/j - 3 a,„„ + Sß^ (6,,.,^ + 63,. J 

 2 + T,,) sin i,. + sin t/, j sin + ^~ sin t„+ 73^ sin j sin t,'„| — 3 «32.^.,,+ 3 ß^ {b^g.^,^ + 



1) Bei der numerischen Anwendung auf (108) Hecuba hatte es sich als notwendig erwiesen, 

 in den C-Gliedern ersten Grades in W bei der Berechnung der Zusatzteile aus ?], TI insofern weiter- 

 zugehen, als dass auch der erste Differentialquotient als variabel betrachtet wird, dass man also die 

 dritte Potenz der Masse hier noch berücksichtigen muss. Das Resultat ist : 



(165a) parsF = ^sin(2w-5r)H- y;-%5sin(2w-öf„) 



Ol ^ Ol 



(166a) n = -|i-[y2-3o;J>t, y^.„ = [(y2-3«2)jt„ + (y3-3ß:3)<]. 



AbUdlgn. (1. K. Gos. d. Wiss. zu Göttingen. Math.-phys. Kl. N. F. Band 2,2. 15 



